Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 \"Информационные технологии\", 010800 \"Радиофизика\"; icon

Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 "Информационные технологии", 010800 "Радиофизика";



НазваниеМетодическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 "Информационные технологии", 010800 "Радиофизика";
страница1/5
Дата конвертации01.09.2012
Размер0.67 Mb.
ТипМетодическая разработка
  1   2   3   4   5

[вернуться к содержанию сайта]


Министерство образования и науки Российской Федерации

Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского

Национальный исследовательский университет

Кафедра общей физики


Семиков С.А.


МЕТОДЫ КОМПРЕССИИ

ЛАЗЕРНЫХ ИМПУЛЬСОВ

Электронное методическое пособие


Блок мероприятий 2. Повышение эффективности научно-инновационной деятельности


Учебная дисциплина: «Оптика фемтосекундных лазерных импульсов»


Специальности: 010802 «Фундаментальная радиофизика и физическая электроника»,

230201 «Информационные системы и технологии»


Направления: 010800 «Радиофизика», 010400 «Информационные технологии»


к 300-летию М.В. Ломоносова





^ Нижний Новгород

2011


Семиков С.А.

МЕТОДЫ КОМПРЕССИИ ЛАЗЕРНЫХ ИМПУЛЬСОВ: учебно-методический материал. – Нижний Новгород: Нижегородский госуниверситет, 2011. – 48 с.


В пособии рассмотрены основные методы компрессии лазерных импульсов, включая метод компрессии чирпированных импульсов и перспективные методы компрессии. Также рассмотрены главные применения компрессированных ультракоротких импульсов.

Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ННГУ, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 "Информационные технологии", 010800 "Радиофизика"; специальности 010802 "Фундаментальная радиофизика и физическая электроника", 230201 "Информационные системы и технологии").


© Нижегородский государственный

университет им. Н.И. Лобачевского, 2011

Содержание:






Стр.

1. Введение

4

2. Для чего и как компрессируют импульсы

5

3. Методы и принципы компрессии

8

3.1. Компрессия чирпированных импульсов

8

3.2. Доплеровская компрессия импульсов

18

3.3.
Инерционная компрессия импульсов

21

4. Реализация методов компрессии на практике

31

4.1. Реализация чирп-компрессии

31

4.2. Реализация доплер-компрессии

39

4.3. Реализация инерционной компрессии

41

5. Заключение

45

Литература

47

1. ВВЕДЕНИЕ


– Ладно. Становись в очередь. Но только для компрессии!

^ Кузнец Филимон из фильма "Не валяй дурака"


Методы компрессии лазерных импульсов широко применяют для получения ультракоротких импульсов субпикосекундной и фемтосекундной длительности. Эти методы позволяют сжать исходный импульс лазерного генератора, имеющий длительность в нано- и пикосекунды (10–9–10–12 с), в сотни и тысячи раз (до 10–13–10–15 с). При таких длительностях протяжённость импульса в пространстве составляет микроны. Кроме того, путём сжатия лазерного импульса (слово "компрессия"– от фр. compression – сжатие) сильно повышают его мощность, раз по закону сохранения вся энергия импульса, распределённая в сравнительно широком временном интервале, концентрируется после сжатия в предельно коротком интервале времени (рис. 1). Такая временнáя фокусировка энергии приводит к существенному повышению мощности, интенсивности излучения вплоть до петаватных мощностей (1015 Вт), подобно тому как пространственная фокусировка с помощью линз (или зеркал) существенно повышает яркость излучения, собирая весь свет, прошедший широкую апертуру линзы (или параболического зеркала), в маленьком фокальном пятне. Таким образом, современные методы компрессии уже во временнóй области реализуют древнюю технологию Архимеда, который сжёг неприятельский флот солнечным светом, сфокусированным упорядоченно выстроенными и координировано управляемыми зеркальными щитами – прообразом современных фазовых антенных решёток. А нижегородец И.П. Кулибин (инженер, оптик и вероятный прообраз лесковского Левши) собрал из зеркал первый в мире прожектор (прообраз "гиперболоида инженера Гарина" и лазера) – рукотворное солнце, излучающее мощный параллельный пучок света. Так и современные Архимеды и Кулибины, работая с "рукотворным солнцем" – мощным лазерным излучением, широко применяют для компрессии зеркала, отражательные дифракционные решётки, а также особые брэгговские зеркала и световоды, о чём далее и расскажем.

В целом осуществляемая оптиком компрессия импульсов, ведущая к их обострению и повышению мощности в ходе сжатия, напоминает обработку кузнецом заготовок, которые под ударами молота становятся не только много тоньше, но и в силу сохранения объёма металла – заметно выше, острее, превращаясь из безликого слитка металла в эффективное орудие труда. Вот и лазерный импульс-заготовка превращается компрессионным устройством в острое, мощное и эффективное орудие с набором полезнейших свойств и применений, включая прецизионную обработки материалов и ряд других практических и научных приложений. О методах компрессии и расскажем по очереди.

^ 2. ДЛЯ ЧЕГО И КАК КОМПРЕССИРУЮТ ИМПУЛЬСЫ

Столь мощное и короткоимпульсное излучение используют для многих целей, в том числе для прецизионной обработки материалов, оптической записи и передачи информации, для хирургических операций, а главное,– для создания многочисленных нелинейных эффектов, позволяющих получить излучение с новыми свойствами, спектральными характеристиками и применениями. Основное свойство ультракоротких лазерных импульсов – высокая пиковая мощность при малой длительности и умеренной средней мощности, позволяет воздействовать на материалы локально в пространстве и во времени, не затрагивая прилегающие слои вещества, что неизбежно происходило при обработке непрерывным лазерным излучением или лазерными импульсами обычной длительности, что вызывало сильный нагрев и повреждение материалов. А предельно короткий лазерный импульс позволяет производить плавление и испарение (абляцию) материала в пределах строго ограниченной области, не вызывая нагрева и изменения структуры материала в прилегающих участках. Это позволяет производить прецизионную обработку материалов, например, прорезать тончайшие отверстия не только в металлических деталях, но и в стекле, кристаллах, которые из-за своей хрупкости очень чувствительны к резкому перепаду температур из-за неравномерного теплового расширения, которое ведёт к образованию трещин и разрушению кристаллов. Поэтому именно обработка ультракороткими лазерными импульсами, которые мгновенно испаряют облучаемый материал, без нагрева прилегающих участков, позволяют пробивать отверстия в алмазных фильерах (применяемых для вытягивания вольфрамовых нитей) и рубиновых подшипниках – часовых камнях [1]. Кроме того, такая мягкая и быстрая абляция необходима в хирургических операциях (особенно на глазах), поскольку повышение температуры тканей всего на несколько градусов ведёт к отмиранию клеток, а дальнейшее повышение температуры вызывает свёртывание белков – необратимое изменению их структуры и свойств.



Рис. 1. Исходный лазерный импульс, прошедший через компрессионное устройство, имеет укороченную длительность и повышенную мощность, интенсивность.


Повышение пиковой мощности (то есть мгновенной мощности в максимуме, на пике импульса) достигается, как говорилось, за счёт того, что вся энергия импульса W, исходно распределённая в протяжённом интервале времени Δt собирается после компрессии в предельно малом временном интервале Δt' (Рис. 1). В итоге, если энергия в ходе компрессии почти не теряется WPΔtP'Δt', то исходная мощность излучения PWt увеличится до значения P'Wt',– в той же мере, в какой сократится импульс P'=PΔtt'. Пропорционально вырастет также интенсивность излучения I'=IΔtt', то есть мощность, поступающая в единицу площади (I=dP/dS). Иначе говоря, в силу сохранения энергии при компрессии сохраняется площадь под графиком интенсивности или мощности импульса, которая равна энергии импульса. Именно поэтому такая трансформация импульса напоминает деформацию под ударами молота металлической заготовки, которая, уплощаясь, почти не меняет площади поперечного сечения, отчего по мере сжатия становится в другом направлении всё шире и острее. Эти заготовки-импульсы по очереди подходят к компрессирующему устройству и преобразуются в автоматную очередь из ультракоротких импульсов – "световых пуль" [2].

Особенно важна предельно малая длительность импульсов для создания нелинейных эффектов. С одной стороны, компрессия импульсов позволяет достигнуть тех высоких критических интенсивностей излучения, которые необходимы для проявления нелинейных эффектов. С другой стороны, за счёт малой длительности импульса его энергия оказывается невелика, достигая наноджоулей. Соответственно, и средняя мощность оказывается невелика и недостаточна для разрушения материала нелинейной среды. Если ту же мощность подавать в виде более длинных импульсов, а тем более – в виде непрерывного излучения, то средняя мощность окажется столь велика, что разрушит материал. То есть условие появления нелинейных эффектов (критическая интенсивность) оказывается несовместимым с условием сохранения свойств нелинейной среды (с его оптической прочностью – средней интенсивностью излучения, разрушающей нелинейный материал). Таким образом, ряд нелинейных эффектов можно наблюдать лишь под действием ультракоротких импульсов излучения. Среди таких эффектов: вынужденное комбинационное рассеяние света (когерентный эффект Рамана), фазовая самомодуляция, самофокусировка, 4-хволновое смешение и т.д. А при низкой оптической прочности нелинейного материала или при слабой нелинейности такие эффекты, как генерация высших гармоник, могут наблюдаться только под воздействием ультракоротких импульсов.

Наконец, крайне малая длительность импульсов позволяет исследовать быстротекущие процессы, где необходимо высокое временное разрешение, в том числе для целей сверхбыстрой спектроскопии и КАРС-спектроскопии (скажем для анализа быстро меняющегося распределения и химического состава газов в камерах сгорания), для исследования быстро релаксирующих процессов (в том числе химических, ионизационных). Малая длительность импульса позволяет вдобавок выделять его из шума посредством синхронного детектирования: работа детектора синхронизована с работой импульсного генератора, за счёт чего он регистрирует сигнал только в предполагаемые моменты поступления импульсов. Благодаря этому, даже если средняя мощность импульса мала по сравнению со средней мощностью шумов (низкое отношение сигнал/шум), особенно при ослаблении сканирующего сигнала, его удаётся легко выявить путём синхронного детектирования, поскольку в пределах времени детектирования пиковая мощность сигнала оказывается заметно выше уровня шумов (особенно важна такая техника синхронного детектирования при спектроскопии и для регистрации терагерцовых импульсов, маскируемых тепловыми шумами). Важны ультракороткие и предельно короткие (с длительностью порядка периода светового поля) импульсы и для сверхбыстрой передачи информации посредством Волоконно-Оптических Линий Связи (ВОЛС). Ведь количество информации, передаваемой в секунду по одной линии (по одному оптическому каналу-волокну) пропорционально частоте следования импульсов (количеству импульсов в секунду), которая может быть сделана тем выше, чем короче импульс. Так, благодаря применению ультракоротких субпикосекундных лазерных импульсов, с периодом следования порядка 10–12 с, удаётся осуществлять передачу информации по одному каналу со скоростью 1 Терабит в секунду (1012 бит/с).

Таким образом, компрессия лазерных импульсов играет важную роль для научных исследований и технических приложений. Далее рассмотрим конкретные способы, которыми осуществляют сжатие импульсов. Все эти способы, так же как ряд других современных электронных и лазерных технологий, были подсказаны радиотехникой, радиофизикой и радиоспектроскопией, где уже давно существовали отработанные технологии сжатия электрических и радиоимпульсов, скажем в приёмных трактах радиолокаторов [2]. Суть всех этих методов сводится к тому, что исходный импульс пропускают через линию задержки, которая неодинаково задерживает переднюю и заднюю часть импульса: передний фронт импульса задерживается сильнее, чем задний. В итоге, по мере движения вдоль линии задержки, хвостовая часть импульса всё больше догоняет головную, сокращая разрыв, а значит и длительность импульса, убывающую пропорционально пройденному пути. Общая идея оптической компрессии та же, зато сама реализация оптической линии задержки и способа, которым устанавливается неравная задержка для передней и задней части импульса, может сильно разниться в зависимости от методов компрессии, некоторые из которых рассмотрим ниже.


^ 3. МЕТОДЫ И ПРИНЦИПЫ КОМПРЕССИИ

3.1. Компрессия чирпированных импульсов

Исторически первым где-то в 1980-х гг. возник метод компрессии, использующий в качестве линий задержки среды с дисперсией. Ведь диспергирующая среда как раз оказывает на свет разных длин волн различное замедляющее действие: показатели преломления, характеризующие степень этого замедления и снижение скорости света, различаются для излучения разных частот, разных цветов. Благодаря этому стеклянная призма, в качестве дисперсионного элемента, и разлагает белый свет в радужную полоску. Значит, если искусственно создать импульс, вдоль которого частота будет линейно меняться (скажем, передний фронт будет "окрашен" в синий цвет, а задний – в красный), то при прохождении через линию задержку с дисперсией оптический импульс станет сжиматься, поскольку головная "синяя" часть импульса в среде с нормальной дисперсией движется с меньшей групповой скоростью, чем хвостовая "красная", которая по мере движения всё больше догоняет переднюю, что и ведёт к сокращению импульса. Или, напротив, частоту несущей в импульсе можно линейно повышать (головная часть импульса содержит низкие частоты, а хвостовая – высокие). Тогда при пропускании импульса через линию задержки с аномальной дисперсией, где синие волны движутся быстрее красных, хвостовая высокочастотная часть импульса будет догонять переднюю высокочастотную, вызывая сокращение импульса. Такие частотно-модулированные сигналы, вдоль которых частота линейно меняется, называют чирпированными, от английского слова chirp – "чирик", "чириканье", поскольку звук, в котором тон постепенно повышается, напоминает чириканье воробья [2]. Именно такой звук повышающегося тона слышим при наполнении водой канистр и бочек, в которых по мере наполнения сокращается объём свободной резонансной полости, а значит сокращается и длина звуковой волны – понижается основная частота, излучаемая таким резонатором. Таким образом, первый метод компрессии сводится к созданию чирпированных импульсов и пропусканию их через линию задержки с дисперсией (Рис. 2).



Рис. 2. Метод компрессии чирпированных импульсов в случае радиосигналов (вверху) и лазерных импульсов (внизу)


Фактически, этот метод пришёл из радиолокации, где тоже возникла задача компрессии импульсов для повышения их мощности, сильно спадающей после отражения радиосигнала от цели и прохождения больших дистанций. Поэтому радиолокационная станция излучает протяжённый чирпированный импульс, который после отражения от цели проходил в приёмном тракте линию задержки с дисперсией, отчего сжимался и за счёт происходящего при этом повышения мощности мог быть легко зарегистрирован (это так называемые чирп-радары, производимые, например, НИТЕЛ [2]). Принципиально компрессия оптических импульсов ничем не отличается от рассмотренной выше компрессии радиоимпульсов: разница лишь в частоте электромагнитного излучения. Поэтому существенно разнятся и методы, элементы, осуществляющие чирпирование и дисперсию.

Как же осуществить чирпирование оптического импульса на практике? Казалось бы, самое простое решение – это пропустить исходный импульс через диспергирующую среду. Так, образующие импульс частотные составляющие, двигаясь в среде с нормальной дисперсией с разной скоростью, приведут к хроматической аберрации импульса во временной области: красные лучи, движущиеся с повышенной скоростью, окрасят переднюю часть импульса в красный цвет, а более медленные и отстающие синие лучи окрасят заднюю часть импульса в синий цвет. Дисперсия разлагает импульс на цвета во времени, также как призма за счёт дисперсии разлагает белую полоску на цвета, окрашивая один её конец в красный цвет, а другой – в синий. Поскольку ширина спектра импульса невелика и групповые скорости в пределах такого интервала частот меняются приблизительно линейно, то импульс по мере движения в среде будет равномерно расплываться, а частота будет линейно меняться вдоль импульса, то есть импульс станет чирпированным. Однако такое чирпирование не помогает, а только мешает, поскольку в дисперсионной среде импульс не только чирпируется, но и растягивается от неравенства групповых скоростей.

Конечно, пропустив такой импульс через линию задержки в виде среды с аномальной дисперсией (где групповая скорость синих лучей уже будет превышать скорость красных), можно снова сжать импульс. Однако в ходе этого удастся разве что сжать импульс до исходной длительности, а сделать короче его не удастся. Тем не менее, такие устройства, снова сжимающие импульс после его неизбежного растяжения при прохождении диспергирующих элементов (линз, пластинок, кристаллов), широко применяют для компенсации этого нежелательного растяжения и называются компенсаторами дисперсии. Кроме того, такие, на первый взгляд, бесполезные циклы растяжения-сжатия импульса используют для его усиления. Поскольку усиление исходного импульса до рекордной мощности обычно приводит к пробою активной среды, то импульс сначала растягивают по указанной технологии диспергирующим элементом, названным эспандером (от англ. to expand – расширять, вытягивать). При этом интенсивность по закону сохранения энергии снижается (подобно утоньшению вольфрамовой нити при её вытягивании через алмазную фильеру). Затем этот растянутый импульс усиливают в активной среде – в усилителе, после чего импульс снова сжимают уже вне активной среды с помощью элемента с обратным знаком дисперсии – компрессора (от фр. compression – сжатие). Ещё раз отметим, что такой компрессор не сжимает импульс до длительности меньше исходной, а лишь восстанавливает его исходную длительность.

Для сжатия импульсов до длительности меньше исходной применяют метод чирпирования на основе эффекта самомодуляции фазы (сокращённо – СМФ или ФСМ). Этот нелинейный эффект основан на том, что в сильных оптических полях показатель преломления среды n начинает зависеть от амплитуды электрического поля Е0 и пропорциональной ей интенсивности излучения I~Е02 по закону n=n0+n2Е02, где n0 номинальный показатель преломления среды в области линейной оптики, а n2 – коэффициент, характеризующий изменение показателя за счёт нелинейных свойств среды. Огибающая импульса обычно имеет колоколообразный гауссов профиль с высокочастотным заполнением – быстроменяющимся электрическим полем E, колеблющимся на частоте ν0 лазерного излучения (рис. 3). При прохождении нелинейной среды световые волны на вершине импульса, где интенсивность I излучения максимальна, движутся с пониженной фазовой скоростью c/n, поскольку для такой интенсивности показатель преломления n=n0+n2Е02 максимален, тогда световые волны у подножия импульса движутся в среде с фазовой скоростью близкой к номинальной c/n0, поскольку на краях импульса интенсивность излучения нулевая. Из-за того, что на вершине импульса гребни волн отстают и отползают к заднему фронту, в хвостовой части импульса гребни световых волн уплотняются (длина волны сокращается), скапливаются (частота света повышается), а в головной части импульса, они напротив расходятся, разрежаются (длина волны растёт и частота понижается). В итоге импульс напоминает кузнечные меха или меха гармони, где нередко складки, гребни скапливаются с одной стороны, а с другой – расходятся.



Рис. 3. Эффект фазовой самомодуляции: исходный импульс (вверху) после прохождения нелинейной среды становится частотно- и фазомодулированным (внизу), ввиду зависимости скорости света от интенсивности, как видно на мгновенном снимке импульса (справа).


Таким образом, после прохождения импульсом нелинейной среды с показателем преломления n=n0+n2Е02 набег фазы оказывается неодинаковым вдоль импульса – импульс получается фазомодулированным, причём сам же и производит модуляцию фазы своей переменной интенсивностью I (поэтому эффект и был назван фазовой самомодуляцией, или ФСМ). С другой стороны, каждый фазомодулированный сигнал можно рассматривать как частотно-модулированный. И действительно, как видели, сигнал оказывается частотно-модулированным, чирпированным: его головная часть содержит более длинные волны ("окрашена в красный цвет"), а хвостовая содержит более короткие волны ("окрашена в синий"), и в окрестностях вершины импульса частота меняется вдоль импульса почти линейно. Причём, что очень существенно для компрессии, при чирпировании импульса его длительность не изменилась.

Пропустив такой чирпированный импульс через дисперсионную среду, его длительность можно существенно сократить, то есть осуществить компрессию. Легко видеть, что дисперсия такой линии задержки должна быть для этого аномальной: длинные волны должны двигаться медленней коротких, в отличие от сред с нормальной дисперсией, где красные лучи опережают синие. Дисперсию характеризуют через
  1   2   3   4   5




Похожие:

Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 \"Информационные технологии\", 010800 \"Радиофизика\"; iconИ. В. Челышева методика и технология
Книга предназначена для студентов вузов, аспирантов, преподавателей высшей школы, учителей, исследователей в области педагогики и...
Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 \"Информационные технологии\", 010800 \"Радиофизика\"; iconКатегориальная к артинамир а москва  2006
Книга предназначена прежде всего для философов и ученых, занимающихся методологическими проблемами. Она может служить также в качестве...
Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 \"Информационные технологии\", 010800 \"Радиофизика\"; iconКонференция «Современные информационные технологии и письменное наследие: от древних текстов к электронным библиотекам»
Организаторы конференции приглашают к участию всех, кто занимается теоретическими и практическими вопросами, связанными с данным...
Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 \"Информационные технологии\", 010800 \"Радиофизика\"; iconУчебное пособие для студентов и аспирантов отделений филологии и журналистики Новосибирск 2000
Учебное пособие предназначено для студентов и аспирантов-филологов и журналистов Новосибирского государственного университета, изучающих...
Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 \"Информационные технологии\", 010800 \"Радиофизика\"; iconПрограмма «информатика и икт (информационные и коммуникационные технологии)» (для четырёхлетней начальной школы) А. В. Горячев I. Пояснительная записка
Общество, в котором решающую роль играют информационные процессы, свойства информации, информационные и коммуникационные технологии,...
Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 \"Информационные технологии\", 010800 \"Радиофизика\"; iconПроблемы методологии истории
Ериодизации истории советского общества, критерии исторического прогресса, ряда узловых теоретических проблем истории России 1917—1920...
Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 \"Информационные технологии\", 010800 \"Радиофизика\"; iconУчебно-методическое пособие для студентов исторического факультета, обучающихся по специализации "археология"
Методическое пособие предназначено для студентов, специализирующихся по археологии, может быть использовано в рамках изучения курсов...
Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 \"Информационные технологии\", 010800 \"Радиофизика\"; iconПрограмма по курсу «экологи я» для специальности (ей): (шифр название специальности (ей)) 230201 «информационные системы и технологии» для специализации: (название специализации) «информационные системы»
Гос впо) по специальности 230201 – «информационные системы и технологии», утвержденного 27 марта 2000 г., регистрационный №276 тех/дс,...
Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 \"Информационные технологии\", 010800 \"Радиофизика\"; iconМетодическая разработка Внеклассного мероприятия для 7 класса. Физическая эстафета Учителя Борковой Т. Б
Цель проведения: повторить темы «Первоначальные сведения о строении вещества», «Механическое движение. Плотность и масса тела», повысить...
Методическая разработка предназначена для студентов, магистрантов и аспирантов ннгу, специализирующихся в области лазерной физики (направления: 010400 \"Информационные технологии\", 010800 \"Радиофизика\"; iconПриказ №2678-од Об участии во Всероссийской научно-практической конференции «Информационные технологии в образовании» («ито-саратов-2011») На основании письма Министерства образования Саратовской области
«Информационные технологии в образовании» («ито-саратов-2011»), которая пройдет в сгу им. Н. Г. Чернышевского следующих педагогических...
Разместите кнопку на своём сайте:
Документы


База данных защищена авторским правом ©podelise.ru 2000-2014
При копировании материала обязательно указание активной ссылки открытой для индексации.
обратиться к администрации
Документы

Разработка сайта — Веб студия Адаманов