Предисловие (предварительные сведения). 2 icon

Предисловие (предварительные сведения). 2



НазваниеПредисловие (предварительные сведения). 2
страница1/17
Дата конвертации02.09.2012
Размер1.52 Mb.
ТипДокументы
  1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   17




Глава №1. 2

§ 1.1 Возникновение собственного электрического поля в «бегущих импуль­сах», распространяющихся по электрическому полю ФЭМВ. Масса электромагнитного поля. 2

2

Предисловие (предварительные сведения). 2

Собственное электрическое поле и масса электрической силовой линии. 21

Независимость массы электромагнитного поля от направления силы. 31

Любое электрическое поле в PhEMV возникает как собственное электрическое поле колеблющихся ЭСЛ EMW PhEMV произвольным расположением плоскостей колебаний, вектор напряжённости которых может быть представлен геометрической суммой взаимно перпендикулярных проекций. 32

Продольная ЭМВ. 33

Радиационная масса колеблющихся бесконечно малых сегментов ЭСЛ. 34

Знакопеременное электрическое поле ЭМВ. 36

§ 1.2 Создание магнитного поля в ЭСЛ. 44

Кинетическая и потенциальная энергия волны. 44

§ 1.4 Потери энергии при распространении электромаг­нитной волны в ФЭМВ. 55

§1.5 Модель электрона. 57

Присоединённое поле электрона. Электростатическое поле электрона. 62

Движущаяся КЭСЛ электрона. 66

Масса электрона. 66

Радиационная масса электрона. 70

Осевое магнитное поле и спин электрона. 73

Радиус электрона. 75

Образование электрона и его заряда. 77

Образование сферической частицы. 78

§1.6 Заряд движущегося электрона. 82

§ 1.7 «Магнитный заряд» электрона. 83

Механизм возникновения силы Лоренца. 87

§1.8 Магнитное поле вокруг провода с током. 91

91

§ 1.9 Сила, действующая между параллельными проводами с током. 97

Опыты, послужившие базой для формулировки законов Фарадея. 99

§1.10 Масса тела, двигающегося с большой скоростью. 104

104

Зависимость инертности движущейся частицы от направления действующей на неё силы. 105

Инертная и гравитационная масса. 106

Излучение нейтральных тел. 108

§1.11 Взаимодействие электрона с электромагнитными волнами ФЭМВ. 110

Неопределённость координаты движущегося электрона. 112
^




Глава №1.

§ 1.1 Возникновение собственного электрического поля в «бегущих импуль­сах», распространяющихся по электрическому полю ФЭМВ. Масса электромагнитного поля.

^

Предисловие (предварительные сведения).



Теория физического электромагнитного вакуума (ФЭМВ) строится, исходя из пред­положения, что в настоящее время физический вакуум – эфир 19 века – образован бесчис­ленным количеством поперечных электромагнитных волн (ЭМВ) с малыми ампли­тудами и длинами волн, распространяющихся по электрическим силовым линиям (ЭСЛ), образован­ным электрическими полями по­перечных ЭМВ ФЭМВ. В теории ФЭМВ собственное элек­трическое поле по­перечных ЭМВ возникает в колеблющихся (движущихся с ускорением под действием силы) бесконечно малых участках ЭСЛ, являясь, в конечном итоге, проекцией электрического поля, образующего ЭСЛ, на направление, перпендикулярное направлению распространения ЭМВ по ЭСЛ.

Поэтому собственное электрическое поле по­перечных ЭМВ – движущееся.

Поэтому и ЭСЛ, образованные из движущихся электрических полей собственных по­перечных ЭМВ, тоже движущиеся.

По ЭСЛ распространяются и продольные импульсы, обра­зующие продольные ЭМВ, совокупность которых образуют движущиеся первичные электрические силовые линии (ЭСЛ) (которые условно, для удобства описания, можно назвать первичными), электрическое поле которых образовано электрическими компонен­тами электромагнитных полей попереч­ных ЭМВ ФЭМВ (которые условно можно назвать вторичными), вектор напряжённости ко­торых направлен вдоль первичных ЭСЛ ФЭМВ.

Отклоняемые, приводимые в движение продольными электромагнитными импуль­сами (продоль­ными ЭМВ) ЭСЛ вторичных поперечных ЭМВ, суммарное электрическое поле которых образует движущуюся первичную ЭСЛ, сцепляясь друг с другом с силой, равной объёмной плотности энергии электромаг­нитных полей, электрическая компонента которых образует данную первичную ЭСЛ, от­несённой к еди­нице площади сечения, могут передавать кинетическую энергию своего движения, равную, как будет показано ниже, объёмной плот­ности энергии своего электромагнитного поля, за­ряженной частице, соединённой с этой пер­вичной ЭСЛ своим электрическим полем.

Объёмная плотность энергии электромагнитного поля движущейся первичной ЭСЛ, определяющая и энергию связи между бесконечно малыми участками этой ЭСЛ, и силу сце­пления и натя­жения в первичной ЭСЛ (которую можно интерпретировать как модуль упру­гости электромагнитного поля ЭСЛ), определяется кинетической энергией движения ЭСЛ вторичных поперечных ЭМВ (пере­дающих продольный импульс), электрическое поле кото­рых образует данную движущуюся первичную ЭСЛ, как показано на Рис. 1. 1.1 – 1. 1.3.

Таким образом, в теории ФЭМВ все ЭСЛ – движущиеся. Все движущиеся ЭСЛ образованы электромагнитными полями поперечных и продольных ЭМВ, напряжённость электрического поля которых направлена вдоль ЭСЛ. Объёмная плотность энергии электромагнитного поля движущейся ЭСЛ равна кинетической энергии единицы объёма её электромагнитного поля, равна энергии связи между бесконечно малыми сегментами ЭСЛ, равна силе сцепления и натяжения между бесконечно малыми сегментами ЭСЛ. Поэтому объёмная плотность энергии электромагнитного поля может быть интерпретирована как модуль упругости электромагнитного поля при растяжении и сжатии, что сближает свойства ЭСЛ с твёрдым телом.

Поэтому по электрическому полю ФЭМВ могут распространяться поперечные и продольные «бегу­щие волны», являющиеся электромагнитными волнами.

В §1.5 и §1.6 показано, что движущийся электрон всегда соединён с электрическими по­лями физического электромагнитного вакуума (ФЭМВ).

Колеблющийся, ускоренно движущийся электрон, соеди­нённый с электрическим по­лем своего присоединённого поля, непрерывно излучает, как пока­зано в §1.6, сферическую поперечную и продольную ЭМВ, распространяющуюся по движу­щемуся присоединённому полю со скоростью С.

С движущимися первичными электрическими силовыми линиями ФЭМВ, образо­ван­ными из электрических полей движущихся ЭСЛ вторичных поперечных ЭМВ ФЭМВ, соединя­ются частицы, образующие вещество Вселенной, и передают по ним излучение ве­ще­ства Все­ленной в ФЭМВ посредством ЭМВ, несущих колебания разной фазы, час­тоты и ам­плитуды, распространяющихся во всевозможных направлениях по ЭСЛ, обра­зованным из электрических полей таких же ЭМВ.

Объёмная плотность энергии ФЭМВ в объёме ∆V, являющаяся суммой объёмных плотностей энергии ЭМВ ФЭМВ в этом объёме, должна быть, как минимум, равна объ­ёмной плотности энергии нуклона, чтобы обеспечить возможность его существования.

Таким образом, с точки зрения теории ФЭМВ, ФЭМВ нашей Вселенной представляет собой единое волновое поле, в котором в результате интерференции ЭМВ, в каждой точке ФЭМВ средняя за еди­ницу времени результирующая величина напряжённостей элек­триче­ского E и магнитного H полей равна нулю.

Если в начальный период физический вакуум нашей Вселенной, исходя из теории ФЭМВ, может быть и пред­ставлял собой только первичную материю, первичное электриче­ское поле с большой объёмной плотностью энергии, в котором магнитное поле появилось в результате получения дополнительного импульса, полученного, например, от столкновения с другим первичным электрическим полем, образовавшего первичные волны, распростра­няющиеся по первичному электри­ческому полю, изгибные деформации которого привели к созданию магнитного поля, то, как было сказано выше, в настоя­щее время, как предполага­ется в теории ФЭМВ, физиче­ский вакуум нашей Вселенной образован бесчисленным коли­чеством ЭМВ с малой ампли­тудой, распространяющихся во всевозможных направлениях по ЭСЛ, образованным из электрических полей таких же ЭМВ.

Расширение этого поля, расширение пространства происходит благодаря отклонению колебаний в пограничном слое пространства, благодаря чему в пограничном слое создаётся новое электрическое поле, по которому, в свою очередь, могут распространяться новые ко­лебания со своими электрическими полями и так далее, увеличивая тем самым пространство.

Так как неизвестно, что является субстанцией электрического поля – первичного поля, первичной материи, то можно про­сто изучать его, основываясь на его свойствах.

Главными его свойствами является осуществление электростатического взаимо­дейст­вия между зарядами, взаимодействие движущейся заряженной частицы с магнитным полем, воз­никновения у электромагнитного поля такого свойства как масса.

Как показано в §1.5, электрон в теории ФЭМВ образован поперечными «бегущими» электромагнитными импульсами (ЭМИ), распространяющимися по круговой ЭСЛ, собственное электри­ческое поле которых образует заряд частицы, масса круговой ЭСЛ образует массу частицы, а собственное магнитное поле ЭМИ удерживает ЭМИ, распространяю­щиеся по круговой ЭСЛ, на круговой траектории, поэтому взаимодействие электрона с внешним элек­трическим полем определяется только энергией электрического поля.

Поэтому в теории ФЭМВ напряжённость электрического поля E можно определить ве­личиной объёмной плотности энергии только электрического поля элементарной ЭСЛ с напряжённостью E и с площадью поперечного сечения ∆S→0, а объёмной плотностью энергии электромагнитного поля элементарной ЭСЛ с площадью поперечного сечения ∆S→0 будет являться величина 2E.

В теории PhEMV заряженная частица при взаимодействии с другой заряженной частицей не создаёт собственного внешнего электрического поля, используя в качестве внешнего электрического поля, в качестве передающего звена, собственные электрические поля «бегущих волн», образующих PhEMV.

Колеблющийся под действием внешней силы электрон, соединяясь своим электри­че­ским полем с электрическими полями ФЭМВ, передаёт им свои колебания, образуя в ФЭМВ разнонаправленные «бегущие импульсы», образующие продольные и поперечные волны, тратя на излучение часть полученной от внеш­него источника энергии.

В этом параграфе рассматриваются линейные (одномерные) поперечные «бегущие волны», вы­званные колебаниями электрона в ФЭМВ, распространяющиеся по элементар­ным элек­трическим силовым линиям с площадью поперечного сечения ∆S→0, совокупность которых об­разует в ФЭМВ сферическую поперечную и продольную «бегу­щую волну», излученную электроном.

Собственные электрические поля «бегущих волн», соединяясь с электрическим полем заряженной частицы, образуют её внешнее электрическое поле.

В электродинамике величина напряжённости электрического поля определяется вели­чиной результирующей силы, действующей на единичный точечный заряд, помещённый в это поле.

Поэтому напряжённость электрического поля E можно определить ве­личиной объёмной плотности энергии электрического поля элементарной ЭСЛ, образованной электрическим полем с напряжённостью E и с площадью поперечного сечения ∆S→0.

Энергия связи между бесконечно малыми сегментами этой ЭСЛ равна объёмной плотности энергии её электрического поля, равна силе натяжения в ЭСЛ.

Считая электрон точечным, площадь ∆S элементарной ЭСЛ, объёмная плотность энергии электрического поля которой определяет напряжённость E электрического поля в данной точке, можно определить площадью поперечного сечения электрона.

Объёмная плотность энергии потока напряжённости электрического поля электрона в произвольном направлении определяется проекциями векторов напряжённости сферического электрического поля электрона на это направление.

Этот поток соединяется с элементарной ЭСЛ с такой же объёмной плотностью энергии.

Энергия связи, сила сцепления этого потока с элементарной ЭСЛ определяется объёмной плотностью энергии этого потока, умноженной на площадь сечения электрона, равной площади элементарной ЭСЛ.

Ниже будет показано, что объёмная плотность энергии ЭСЛ, в том числе и элементарной, равна кинетической энергии единицы объёма её движущегося электрического поля, которую она может передать соединённому с ней электрону.

В теории PhEMV под термином «электрическая силовая линия» понимается не ли­ния, соединяющая, например, положительный и отрицательный заряды, как в классиче­ской электродинамике, вдоль которой под действием результирующей напряжённости элек­трических полей, созданных этими зарядами, будет двигаться пробный положитель­ный заряд.

В теории PhEMV под термином «элементарная ЭСЛ» понимается поток напряжённости движущихся электрических компонент электромагнитных полей PhEMV с одинаковым направлением векторов вдоль выбранного направления, с площадью поперечного сечения по­тока на­пряжённости ∆S→0, которую можно принять равной площади сечения электрона.

(При таком определении «элементарной ЭСЛ» не обращается внимание на остальные нейтрализованные электрические поля PhEMV в данном месте).

Потоки напряжённости движущихся электрических компонент электромагнитных полей PhEMV осуществляют связь между каждым из группы взаимодействующих зарядов, соединёны с каждым из взаимодействующим друг с другом зарядами и осуществляет силовое взаимодействие между каждым из зарядов.

Заряд электрона характеризуется напряжённостью электрического поля e, создаваемого электроном на радиусе R = 1 см, которая равна объёмной плотности энергии параллельного потока напряжённости электрического поля электрона, выходящего через сечение электрона с площадью π Re2.

Поэтому величину заряда электрона можно определить объёмной плотностью энергии параллельного потока напряжённости электрического поля электрона, выходящего через сечение электрона с площадью π Re2, равной e.

Поток напряжённости сферического электрического поля электрона через площадь ∆S = πRe2 , расположенную на расстоянии R »Re, можно считать параллельным.

Поэтому кулоновская сила F взаимодействия между двумя электронами, расположенными на расстоянии R »Re, будет равна силе взаимодействия ЭСЛ с объёмной плотностью энергии потока напряжённости электрического поля, созданного первым электроном на площади сечения второго электрона, равной e/R2, с зарядом второго электрона, равного e. То есть F = e2 /R2.

В теории PhEMV напряжённость электрического поля E, созданного группой зарядов в какой-либо точке PhEMV, определяется объёмной плотностью энергии электрического поля, созданного параллельным потоком напряжённости суммарного электрического поля на площади сечения электрона. Объёмная плотность энергии этого потока, соответствующего площади ∆S будет равна E2∆S.

Величина объёмной плотности энергии электрического поля ЭСЛ с напряжённостью E соответствует площади поперечного сечения ЭСЛ, равной единице, заполненной эле­ментарными ЭСЛ с напряжённостью электрического поля E, будет являться величина E2, которая может быть интерпретирована как модуль упру­гости электрического поля при растяжении и сжатии ЭСЛ, что сближает её свойства с твёрдым телом.

В теории ФЭМВ ЭСЛ образованы параллельными векторами напряжённостей электрического поля, без их связи с зарядами и их потоками напряжённости, распростра­няющимися сквозь сферическую поверхность, объёмная плотность электромагнитной энер­гии потока напряжённости этой первичной ЭСЛ равна кинетической энергии единицы объ­ёма этой ЭСЛ, равна кинетической энергии ЭСЛ вторичных поперечных ЭМВ, движущиеся электрические поля которых, как показано на Рис. 1. 1.1, образуют движущееся электриче­ское поле этой первичной ЭСЛ.

Величиной объёмной плотности энергии только электрического поля с напряжённостью E у ЭСЛ с единичной площадью поперечного сечения, заполненной эле­ментарными ЭСЛ с напряжённостью электрического поля E, будет являться величина E2, а величиной объёмной плотности энергии электромагнитного поля ЭСЛ с напряжённостью электрической компоненты электромагнитного поля E, с единичной площадью поперечного сечения будет являться величина 2E2, равная удвоенной величине объёмной плотности энер­гии электрического поля ЭСЛ (равная сумме объёмных плотностей энергии электрического и магнитного полей данной ЭСЛ), которая может быть интерпретирована как модуль упру­гости при растяжении и сжатии электрического поля ЭСЛ.

При действии на каждый бесконечно малый (б/м) участок M1M2(x,t) электрического поля еди­ничной ЭСЛ (с единичной площадью поперечного сечения) внешней силы F(x,t), происходит, как показано на Рис. 1.1.7А и Рис. 1.1.7Б, сдвиг каждого б/м участка на угол ∆α(x,t) относительно соседнего. Поэтому ЭСЛ, изогнутая распространяющимся по ней синусоидальным «бегущим импульсом», представляет собой ломаную кривую, только приблизительно описываемую синусоидой.

Поэтому распространение по ЭСЛ «бегущего импульса» сопровождается возникновением в сдвигаемых б/м участках ЭСЛ M1M2(x,t) собственного электрического поля (названного так в отличие от элек­трического поля самой ЭСЛ), электрическая компонента которого является проекцией электрического поля ЭСЛ на направление вектора внешней силы F(x,t), В теории ФЭМВ модулем сдвига единичной ЭСЛ является величина 2E22 – ве­личина объёмной плотности энергии электромагнитного поля ЭСЛ, делённая на С2, являю­щаяся массой единицы объёма единичной ЭСЛ.

Работа ∆A(x,t) внешней силы F(x,t) при элементарном сдвиге б/м участка единичной ЭСЛ с напряжённостью электрического поля E0 за промежуток времени ∆t→ 0 на угол ∆α(x,t) равна ∆W(x,t) – объёмной плотности энергии возникшего электромагнитного поля, равной сумме получаемой б/м участком кине­тической и потенциальной энергии за каждый промежуток времени ∆t→ 0, вектор напряжённости электрической компоненты E0 sin ∆α(x,t), ко­торого направлен вдоль направления действия силы F(x,t), и является, в конечном итоге, просто составляющим электрического поля единичной ЭСЛ.

То есть, вновь возникшее в сдвигаемых б/м участках ЭСЛ электромагнитное поле не создаётся из кинетической энергии.

Так как электрическая компонента возникшего при сдвиге б/м участков ЭСЛ элек­тромагнитного поля связана с приводимым в движение при сдвиге электрическим полем са­мой ЭСЛ, то возникшее при сдвиге электрическое поле движущееся.

Поэтому все электрические поля ЭМВ движущиеся.

Поэтому все ЭСЛ, образованные из движущихся электрических полей ЭМВ – дви­жущиеся.

Так как объёмная плотность энергии электрического поля равна кинетической энер­гии единицы его объёма, то скорость движения ЭСЛ определяет величину напряжённости её электрического поля.

Поперечный «бегущий импульс», распространяющиеся по ЭСЛ вдоль оси X, как по натянутой струне, заставляет колебаться каждый б/м участок этой ЭСЛ вдоль оси Ψ, пер­пен­дикулярной оси X, искривляя ЭСЛ.

Совокупность разнонаправленных, отклонённых вдоль положительного и отрица­тельного направлений оси Ψ, поперечных «бегущих импульсов», распростра­няющихся по ЭСЛ, образует линейную поперечную «бегущую волну».

При искривлении элементарной ЭСЛ с напряжённостью электрического поля E0, как пока­зано Рис. 1. 1.1А, на каждый искривлённый б/м участок этой ЭСЛ, образованной собст­венными электрическими полями вторичных ЭМВ (отклонённые ЭСЛ вторичных ЭМВ изо­бражены на Рис. 1. 1.1А чёрным цветом) действует сила F(x,t), равная равнодействующей проекций электрических сил натя­жения T1 = T1 = 2E0, приложенных к концам б/м участков M1M2(x,t) этой ЭСЛ, на ось Ψ.




Рис. 1. 1.1А

Поэтому силы натяжения в элементарной ЭСЛ с площадью поперечного сечения ∆S→0, с напряжённостью электрического поля E0, фактически являющиеся аналогом модуля упругости ЭСЛ при растяжении, – это электрические силы, определяющиеся объёмной плот­но­стью энергии её электромагнитного поля, электрическая компонента которого с на­пря­жённостью E0 образует данную ЭСЛ, равны удвоенной объ­ёмной плотности энергии её электрического поля, равны 2E0.

Как было сказано выше, под действием силы F(x,t), приложенной к каждому б/м участку колеблющейся ЭСЛ, в каждый момент времени ∆t→ 0 происходит элементарный сдвиг каж­дого б/м участка относительно соседнего на угол ∆α(x,t), векторная сумма равнодействующих проекций напряжённостей электрических полей E0 на ось Ψ, возникающих при сдвиге, при­ложенных к концам каждого б/м участка, как показано на Рис. 1.1.7B, являются напряжён­ностями собственного электрического поля E0 sin ∆α(x,t), возникающего на концах б/м сегментов ЭСЛ, являются напря­жённостями собственного электрического поля, возникающего фактически в каждой точке M(x,t) колеблющейся ЭСЛ при распростра­нении по ней ЭМВ, где ∆α(x,t) – элементарный угол сдвига б/м сегментов ЭСЛ.

В §1.2 показано, что магнитное поле возникает при изгибе б/м сегментов ЭСЛ (возни­кающем при их сдвиге) распространяющимся по ней поперечным «бегущим импульсом».

При распространении по ЭСЛ «бегущего импульса» энергия возникающих в колеб­лющихся б/м сегментах M1M2(x,t) ЭСЛ собственных электрических и магнитных полей равна кинетической и потенциальной энергии, полученной при сдвиге б/м сегментов M1M2(x,t) ЭСЛ под действием сил F(x,t), приложенных к этим б/м сегментам.

При взаимодействии «бегущего импульса», распространяющегося по натянутой струне, с препятствием расходуется и кинетическая энергия импульса и потенциальная.

Поэтому, аналогично процессу в линейной волне, распространяющейся по струне, при взаимодействии, например, электрического поля ЭМВ с заряженной частицей должна тратиться и кинетическая, и потенциальная энергия, полученная б/м сегментом при его из­гибе, должна тратиться энергия и электрического поля ЭМВ, и магнитного. Поэтому при электрическом взаимодействии ЭМВ с частицей энергия её взаимодействия определяется суммой энергий электрического и магнитного полей ЭМВ, а при магнитных взаимодейст­виях энергия её взаимодействия равна сумме энергий магнитного и электрического полей ЭМВ, участвующих в магнитном взаимодействии.

То есть, и при магнитных взаимодействиях расходуется энергия, полученная б/м сегментом при его изгибе, расходуется энергия магнитного поля колеблющейся ЭСЛ, подпиты­ваемая энергией электрического поля,

Поэтому, если в данной точке пространства напряжённость магнитного поля равна H, то при магнитном взаимодействии полная энергия взаимодействия этого магнитного поля будет определяться удвоенной величиной энергии этого магнитного поля, имеющего напря­жённость H, полной энергией, которой обладает в данный момент электромагнитное поле в данной точке, напряжённость магнитной компоненты которого равна H.

Поэтому в ФЭМВ, образованным совокупностей ЭМВ, не существует отдельных электрических и магнитных полей, они возникают одновременно в каждом б/м сегменте ЭСЛ, изгибаемым распространяющейся по ней «бегущим импульсом» как продольным, так и по­перечным.

Собственное электрическое поле, возникающее в колеблющихся б/м сегментах M1M2(x,t) ЭСЛ, по которой распространяется поперечный «бегущий импульс», движущихся со скоростью V(X.t) и ускорением a(X.t), соединяясь с первичными ЭСЛ ФЭМВ, передаёт им часть полученной при сдвиге энергии, пропорциональную, как показано ниже, ускорению б/м сегментов M1M2(x,t) и массе соединённых с ними ЭСЛ ФЭМВ – своей радиационной массе.

Каждый ускоренно двигающийся б/м сегмент ЭСЛ, непрерывно пе­редавая энергию ЭСЛ ФЭМВ, сжимая и растягивая ЭСЛ ФЭМВ, создаёт в ФЭМВ новое внешнее электромаг­нитное поле, объёмная плотность энергии которого равна полученной от колеблющихся б/м сегментов ЭСЛ кинетической и потенциальной энергии, распространяющееся по ЭСЛ ФЭМВ как продольный электромагнитный импульс.

Вектор напряжённости вновь воз­никшего внешнего электрического поля в ЭСЛ ФЭМВ, соединённых с собственным электрическим полем, образующимся в каждом колеб­лющемся б/м сегменте M1M2(x,t) данной первичной ЭСЛ, направлен против вектора ускорения б/м сегментов M1M2(x,t), против направления отклонения ЭСЛ вторичных поперечных ЭМВ в ЭСЛ ФЭМВ, как показано на Рис. 1.1.5.

Это вновь образованное в ФЭМВ знакопеременное электрическое поле является внешним знакопеременным электрическим полем «бегущей волны», хотя его энергия, го­раздо меньше (приблизительно в С2 раз) энергии собственного электрического поля «бегу­щей волны».

При передаче ЭСЛ первичного импульса, например, ускоренно движущимся электро­ном, происходит отклонение ЭСЛ от положения равновесия на величину А, как показано, например, на Рис.1.1.4, сопровождающееся её растяжением.

Под действием сил натяжения в искривлённой и растянутой полученным импульсом ЭСЛ первичный импульс делится на два «бегущих импульса», распространяющихся в про­тивоположных направлениях, перенося свою долю полученной от первичного импульса энергии.

По мере движения «бе­гущего импульса» вдоль ЭСЛ энергия, полученная им при обра­зовании импульса, постепенно тратится на создание его внешнего электромагнитного поля и растяжение ЭСЛ, что при­водит к уменьшению энергии и амплитуды «бегущего им­пульса».

В § 1.2 показано, что при изгибной деформации б/м участков ЭСЛ в них возникают растянутые и сжатые слои, в которых возникают изменяющиеся электромагнитные поля, раз­нонаправленные электрические поля в которых образуют момент сил, как показано на Рис. 1.2.5, на создание которого требуется затратить работу, равную созданной в ЭСЛ потенци­альной энергии.

Вектор этого момента направлен перпендикулярно собственному электрическому полю в ЭМВ, скорости распространения «бегущего импульса» и зависит от направления распространения «бегущего импульса» и от направления сдвига (изгибания) б/м сегмента ЭСЛ – по часовой стрелке, или против часовой стрелки.

Вокруг раз­нонаправленных изменяющихся электрических полей, возникающих при непрерывном изгибании б/м сегментов, образующих момент сил в б/м изгибаемых сегментах ЭСЛ, возникает циркуляция магнитного поля в соответствии с уравнением Максвелла rot H = ε/C(dE/dt).

На границе растянутого и сжатого слоя каждого изогнутого б/м сегмента ЭСЛ, как по оси соленоида, возникает результирующее магнитное поле.

Потенциальная энергия, полученная каждым б/м сегментом ЭСЛ при его изгибании при сдвиге равна энергии магнитного поля, возникающего в этих колеблющихся б/м сегментах ЭСЛ.

Направление векторов собственного электрического поля в «бегущем импульсе» с на­пряжённостью E1(X.t), магнитного поля с напряжённостью Н1 (X.t), меняющего направление од­новременно с вектором собственного электрического поля при изменении фазы колебания, и вектора скорости С распространяющегося по ЭСЛ «бегущего импульса» образует, как и в классической ЭМВ, правовинтовую систему.

В § 1.9 «Опыты, послужившие базой для формулировки законов Фарадея», показано, что, с точки зрения теории ФЭМВ, уравнение Максвелла rot E = - μ/С(dН/dt), не отражает физической сущности происходящего в опытах Фарадея с двумя соленоидами, в которых при изменении тока в одном из соленоидов, сопровождающимся изменением магнитного поля этого соленоида, возникает электрический ток в другом соленоиде.

С точки зрения теории ФЭМВ только уравнение rot H = ε/C(dE/dt) отражает реальные процессы, происходящие при увеличении амплитуды колебаний волн, распространяющихся по ЭСЛ ФЭМВ, происходящие при взаимодействии ускоренно движущихся зарядов с элек­трическими полями волн ФЭМВ.

С точки зрения теории ФЭМВ, индуцирование тока в одном неподвижном соленоиде (индуцируемом) при изменении величины тока в другом неподвижном соленоиде (индуци­рующем) происходит из-за воздействия продольного изменяющегося электрического поля, излучаемого ускоренно движущимися (индуцирующими) электронами (как показано в § §1.6 – 1.8) индуцирующего соленоида, под воздействием изменяющейся разности потенциалов, приложенных к индуцирующему соленоиду вдоль оси соленоида, на электроны катушки с проводом индуцируемого соленоида, благодаря чему электроны провода индуцируемого со­леноида, ускоренно смещаясь под действием изменяющегося продольного импульса в каж­дом поперечном сечении провода вдоль оси индуцируемого соленоида, передают получен­ную кинетическую энергию магнитным силовым линиям (МСЛ), созданным индуцирующим соленоидом в области расположения витков провода индуцируемого соленоида.

Под воздействием силы Лоренца, действующей на индуцируемые электроны катушки с проводом индуцируемого соленоида, направленным по касательным к виткам провода, возникает ток в замкнутой цепи катушки индуцируемого соленоида, создавая впечатление, что в пространстве вокруг изменяющегося потока магнитного поля образуются замкнутые ЭСЛ, в соответствии с уравнением Максвелла rot E = - μ/С(dН/dt).

При прекращении изменения тока в индуцирующей катушке дальнейшего смещения индуцируемых электронов во второй катушке прекращается, значит, прекращается и возник­новение тока в индуцируемой катушке.

Поэтому, с точки зрения теории ФЭМВ, нельзя использовать уравнения Максвелла rot H = ε/C(dE/dt) и rot E = - μ/С(dН/dt), для объяснения возникновения ЭМВ.

В теории ФЭМВ поперечная электромагнитная волна, у которой вектора E, H и C об­разуют правовинтовую систему – это «бегущая волна», распространяющаяся по ЭСЛ.

Электрическое поле движущейся первичной ЭСЛ, с напряжённостью в ней E0, со­еди­няющей, например, взаимодействующие частицы, образовано движущимися ЭСЛ вторичных поперечных ЭМВ, сумма электрических компонент собственных элек­тромагнитных полей которых со средней напряжённостью электрического поля E2, как показано на Рис.1.1.1, на­правлена вдоль первичной ЭСЛ и равна E0.

Объёмная плотность энергии электромагнитного поля движущейся первичной ЭСЛ с напряжённостью электрического поля в ней E0 равна сумме объёмных плотностей энергии собственного электромагнитного поля вторичных поперечных ЭМВ, электрические компоненты собствен­ных элек­тромагнитных полей которых со средней напряжённостью электрического поля E2, равна объёмной плотности кинетической энергии движущихся при передаче продольного импульса ЭСЛ вторичных поперечных ЭМВ.

На Рис. 1. 1.1 изображена первичная ЭСЛ ФЭМВ с напряжённостью электрического поля E0, образованная вторичными поперечными ЭМВ ФЭМВ, распространяющимися по движущимся ЭСЛ ФЭМВ с напряжённостью электрического поля E1 со средней напряжён­ностью собственного электрического поля E2, суммарная напряжённость электрических по­лей которых равняется напряжённости электрического поля E0 первичной ЭСЛ.

Поэтому энергия электромагнитного поля первичной ЭСЛ равна суммарной энергии составляющих электри­ческих и магнитных полей вторичных ЭМВ, образующих данную ЭСЛ.



Рис. 1. 1.1


Любое электрическое поле в PhEMV возникает как собственное электрическое поле колеблющихся ЭСЛ EMW PhEMV с произвольным расположением плоскостей колебаний, вектор напряжённости которых может быть представлен геометрической суммой взаимно перпендикулярных проекций.

Электрическое поле первичной ЭСЛ с напряжённостью E0, изображённой на Рис.1.1.1, создаётся составляющими собственных электрических полей вто­ричных ЭМВ ФЭМВ со средней напряжённостью E2, распространяющихся по вторичным ЭСЛ с напря­жённостью E1, приходящих с произвольных направлений, как показано на Рис.1.1.2A.

В теории ФЭМВ первичные (соединённые с электрическим полем заряда данной частицы) электрические силовые линии с напряжённостью электрического поля E0, выделенные из общего, скомпенсированного (в среднем нейтраль­ного) электрического поля ФЭМВ, – движущиеся, образованы движущимися электрическими полями, образованными в ЭСЛ вто­ричных ЭМВ, передающих продольный импульс (являющийся частью излученного всем ве­ществом Вселенной в направлении данной первичной ЭСЛ), суммарное электрического поле которого равно E0.

Электрическое поле первичной ЭСЛ с напряжённостью E0 в любой точке ЭСЛ PhEMV является суммой проекций напряжённости собственных электрических полей вторичных EMW PhEMV, направленных вдоль первичной ЭСЛ с суммарной напряжённостью E0, суммарной объёмной плотностью энергии электромагнитного поля ЭСЛ, равной 2E02 и массой электромагнитного поля ЭСЛ, равной 2E02/C2.

Поэтому, как показано в разделе «Независимость массы электромагнитного поля от направления силы» в любой первичной ЭСЛ с напряжённостью электрического поля E0 имеется электрическое поле с вектором напряжённости E0, перпендикулярным первичной ЭСЛ.

Поэтому PhEMV это не большое количество не связанных между собой ЭСЛ, а волновое электромагнитное поле, некоторые свойства которого аналогичны свойствам твёрдого тела.

При распространении по первичной ЭСЛ с напряжённостью электрического поля E0 продольного импульса, происходит отклонение перпендикулярных компонент электрического поля первичной ЭСЛ. Так как величина отклонения перпендикулярных компонент электрического поля первичной ЭСЛ при распространении продольного импульса возрастает во времени, то возникающее при отклонении перпендикулярных компонент электрического поля первичной ЭСЛ дополнительное электрическое поле изменяющееся, равно dE2/dt.

Направление изгиба ЭСЛ перпендикулярных компонент электрического поля первичной ЭСЛ (при их растягивании), изображенных на Рис. 1. 1.2C синим цветом, в переднем и заднем фронтах противоположны. Поэтому магнитные поля, образующиеся при изгибе ЭСЛ перпендикулярных компонент электрического поля первичной ЭСЛ, как показано на Рис. 1.1.2B и Рис. 1. 1.3 обра­зуют замкнутые магнитные силовые линии, кон­центричные данной первичной ЭСЛ, направление магнитного поля в которых соответствует правилу буравчика, а напряжённость магнитного поля соответствует уравнению Максвелла rot H = ε/C(dE/dt).

Процесс образования магнитного поля в изгибаемой ЭСЛ показан в § 1.2.



Рис. 1. 1.2B Рис. 1. 1.2A Рис. 1. 1.2C



Рис. 1. 1.3

Изображенная на Рис. 1. 1.3 первичная ЭСЛ с напряжённостью электрического поля E0, образована собственными электрическими полями вторичных поперечных ЭМВ со сред­ней напряжённостью E2, как и на Рис. 1.1.2 A; Рис. 1.1.2 С, распространяющихся по ЭСЛ ФЭМВ с напряжённостью электрического поля E1 (которые изображены чёрным цветом), с произвольной плоскостью колебаний, сумма напряжённостей которых равна напряженности E0 дан­ной первичной ЭСЛ.

При распространении по данной первичной ЭСЛ продольного электромагнитного им­пульса (ЭМИ) ЭСЛ перпендикулярных компонент электрического поля первичной ЭСЛ, получив кинетическую энергию, отклоняются, занимая положение, изображённое на Рис. 1. 1.3 крас­ным цветом, передавая кинетическую энергию следующим слоям ЭСЛ перпендикулярных компонент электрического поля первичной ЭСЛ. В отклонённых ЭСЛ перпендикулярных компонент электрического поля первичной ЭСЛ возникает собственное изменяющееся электрическое поле, изменяющее и местное электрическое поле ЭСЛ на величину dE2/dt.

Учитывая, что направление изгиба ЭСЛ перпендикулярных компонент электрического поля первичной ЭСЛ при передаче им дополни­тельной кинетической энергии в переднем и заднем фронтах противоположны, вектора магнитного поля в растягиваемых ЭСЛ перпендикулярных компонент электрического поля первичной ЭСЛ, по которой распространяется продольный импульс, образуют в попе­речном сечении первичной ЭСЛ круговые МСЛ, направленные по часовой стрелке, если смотреть по направлению векторов dE2/dt в ЭСЛ перпендикулярных компонент первичной ЭСЛ.

То есть, направление векторов магнитного поля H1 в круговых МСЛ определяется правилом буравчика.

Круговые МСЛ возникают при любой изменяющейся во времени передаче энергии первичной ЭСЛ, сопровождающейся изменением её собствен­ного электрического поля – при передаче продольного импульса, при сжатии или растяже­нии слоёв ЭСЛ при изгибе ЭСЛ, как показано в § 1.2, распространяющимся по ней попереч­ным «бегущим импульсом».

В теории ФЭМВ элементарные частицы, например, электроны и позитроны, обра­зо­ваны электромагнитными импульсами (ЭМИ), распространяющимися по круговым замкну­тым электрическим силовым линиям ФЭМВ (КЭСЛ).

Так как направление отклонения КЭСЛ при распространении по ней ЭМИ, образую­щих электрон, противоположно направлению отклонения б/м сегментов КЭСЛ при распро­странении по ней ЭМИ, образующих позитрон, как показано в §1.5 «Модель электрона», то противоположно и направ­ление напряжённости собственных электрических полей ЭМИ, об­разующих заряд электрона и позитрона.

Так как собственные электрические поля ЭМИ, распространяющихся по КЭСЛ элек­трона и позитрона, образующие заряд частицы переменны, то можно говорить, что результи­рующее электрическое поле этих частиц образовано средними электрическими полями ЭМИ, с напряжённостью среднего электрического поля частиц на радиусе R = 1см равной e.

Выше было сказано, что сила сцепления и натяжения в ЭСЛ с напряжённостью элек­трического поля E0, отнесённая к единице её поперечного сечения, равна сумме объёмных плотностей её электрического и магнитного полей, равна удвоенной объёмной плотности энергии её электрического поля 2E02.

Поэтому сила сцепления среднего электрического поля частицы на радиусе R = 1см вокруг частицы с ЭСЛ ФЭМВ, равна произведению объёмной плотности энергии электро­магнитного поля, с напряженностью электрической компоненты e, на поверхность сферы с радиусом R = 1см, равна 2e24π(R=1см).

Если ЭСЛ с напряженностью электрического поля E0, расположенной вдоль оси X, сообщить импульс вдоль оси ψ, как показано на Рис. 1. 1.4А, то, после его разделения под действием сил натяжения в ЭСЛ, по ЭСЛ нач­нут распространяться в противоположных на­правлениях два «бегущих электромагнитных импульса», показанных на Рис. 1. 1.4Б и Рис.1.2.3.



Рис. 1. 1.4А



Рис. 1. 1.4Б


Как было сказано выше, под действием силы F(x,t), приложенной к каждому б/м сегменту колеблющейся ЭСЛ, в каждый момент времени ∆t→ 0 происходит элементарный сдвиг каж­дого б/м сегмента относительно соседнего на угол ∆α(x,t), векторная сумма равнодействующих проекций напряжённостей электрических полей E0 на ось Ψ, возникающих при сдвиге, при­ложенных к концам каждого б/м сегмента, как показано на Рис. 1.1.7B, являются напряжённо­стями собственного электрического поля E0 sin ∆α(x,t) = Е1(X.t) (названного так в отличие от электрического поля самой ЭСЛ), возникающего на концах б/м сегментов ЭСЛ, являются на­пряжённостями собственного электрического поля, возникающего фактически в каждой точке M(x,t) колеблющейся ЭСЛ при распростра­нении по ней ЭМВ, где ∆α(x,t) – элементар­ный угол сдвига б/м сегментов M1M2(x,t) ЭСЛ.

Ниже будет показано, что при элементарном сдвиге б/м сегментов колеблющейся ЭСЛ, ускоренное движение сдвигаемого б/м сегмента происходящее за время ∆t→ 0 можно считать происходящим с постоянной скоростью. Величина объёмной плотности энергии собственного электромагнитного поля, возникающего в сдвигаемом б/м сегменте колеблющейся ЭСЛ, равна полученной б/м сегментом колеблющейся ЭСЛ приращению кинетической энергии, соответствующей скорости, полученной при элементарном сдвиге б/м сегментов колеблющейся ЭСЛ.

Вновь возникшее в б/м сегменте собственное электрическое поле сразу же соеди­няется с электрическим полем ФЭМВ, имеющим такую же напряжённость электрического поля и, значит, имеющем такую же кинетическую энергию. При каждом очередном элементарном сдвиге б/м сегментов, происходящем за время ∆t, их скорость ∆V увеличивается на величину a(X.t), ∆t, где a(X.t) ускорение б/м сегмента под действием силы, производящей его сдвиг.

Поэтому величина объёмной плотности электромагнитной энергии, возникающей в ускоренно движущихся б/м участках колеблющейся ЭСЛ, пропорциональна их ускорению.

Возникшее в колеблющихся, ускоренно движущихся б/м участках М1М2(X.t) ЭСЛ в момент распространения по ней «бегущего импульса» собственное электромагнитное поле с напряжённостью электрической компоненты Е1(X.t) (на Рис.1.1.5А эти напряжённости элек­трических полей изображены красным цветом), со­единяясь с ЭСЛ ФЭМВ, как показано на Рис.1.1.5А, с такой же напряжённостью электрической компоненты Е1(X.t) электромагнит­ного поля ФЭМВ (на Рис.1.1.5А эти напряжённости электрических полей ФЭМВ изобра­жены чёрным цветом) с силой, обусловленной суммой объёмных плотностей энергии элек­трической и магнитной компонент собственного электромагнитного поля в движущихся с текущим ускорением а(X.t) и текущей скоростью V(X.t) б/м участках М1М2(X.t) колеблющейся ЭСЛ, равной 2Е21(X.t), отнесённой к единице площади, передаёт им часть энергии колеблю­щихся б/м участков ЭСЛ, часть их кинетической и потенциальной энергии, пропорциональ­ной текущему ускорению а(X.t) б/м участков М1М2(X.t) и массам соединённых с ними электро­магнитными полями ФЭМВ, равными, как показано ниже и в §1.10, 2Е21(X.t)2, сжимая и рас­тягивая ЭСЛ поперечных компонент ЭСЛ ФЭМВ с напряжённостью электрического поля Е1(X.t) (чёрного цвета), собственные электрические поля которых образуют ЭСЛ ФЭМВ тоже с напряжённостью Е1(X.t).

На Рис. 1. 1.5А новое положение отклонённых ЭСЛ ФЭМВ, которым передана кине­тическая энергия, изображено красным цветом. Возникшее в них при передаче кинетиче­ской энергии изменяющиеся электрическое поле dЕ1(X.t)/d t, как показано на Рис. 1.1.3 и Рис.1. 1.5, является внешним электрическим полем с напряжённостью Е2(X.t) «бегущего им­пульса» (на Рис. 1. 1.5А это поле с напряжённостью Е2(X.t) изображено красным цветом), во­круг которого образуются круговые МСЛ, напряжённость магнитного поля в которых H2(X.t) соответствует уравнению Максвелла rot H2(X.t) = ε/C(dE1(X.t)/dt). как показано на Рис. 1. 1.3 и Рис. 1. 1.5А.



Рис.1.1.5А

Напряжённость элек­трической компоненты Е2(X.t) вновь возникшего внешнего элек­тромагнитного поля в ЭСЛ ФЭМВ направлена против направления отклонения ЭСЛ поперечных компонент ЭСЛ ФЭМВ с напряжённостью Е1(X.t) под действием силы F(X.t), как показано на Рис.1.1.1 – 1.1.3, то есть, против вектора ускорения движения б/м участков М1М2 (X.t) колеблющейся ЭСЛ, вдоль ЭСЛ ФЭМВ, соеди­нённых с собственным электрическим полем б/м участков М1М2 (X.t) «бегущего импульса», перпендикулярно направлению распространения рассматриваемого «бегущего импульса», как показано на Рис.1.1.5А.



Рис.1.1.5Б

На Рис.1.1.5Б показана часть линейной «бегущей волны», распространяющейся по ЭСЛ, на котором показаны векторы скорости V(X.t) б/м участков колеблющейся ЭСЛ в раз­личных фазах колебания, векторы ускорений a(X.t), векторы напряжённости собственного электрического поля Е1(X.t) этих б/м сегментов и векторы напряжённости собственного элек­трического поля Е2(X.t) в отклонённых ЭСЛ поперечных компонент ЭСЛ ФЭМВ с напряжённостью Е1(X.t)( соединённых с соб­ственным электрическим полем с напряжённостью Е1(X.t) колеблющихся б/м сегментов рас­сматриваемой ЭСЛ), являющихся век­торами напряжённости внешнего электрического поля «бегущей волны».

Векторы напряжённости Е2(X.t) внешнего электрического поля «бегущей волны» на­правлены против векторов ускорений a(X.t) б/м сегментов рассматриваемой ЭСЛ.

Текущая объёмная плотность энергии вновь создаваемого внешнего электромагнит­ного поля «бегущей волны» равна кинетической энергии, получаемой в каждый момент вре­мени ∆t →0 за счёт работы силы F(x,t) электромагнитным полем ЭСЛ ФЭМВ.

Это создаваемое в ФЭМВ знакопеременное электромагнитное поле является внешним электромагнитным полем ЭМВ, напряжённость электрической компоненты которого Е2(X.t) является напряжённостью внешнего электрического поля ЭМВ.

Собственное электрическое поле ЭМВ может соединяться с собственными электриче­скими полями других ЭМВ, осуществляя натяжение в ЭСЛ, образованных этими полями, с электрическими полями заряженных частиц, расположенных в области, через которую про­ходит ЭМВ, и, взаимодействуя с заряженными частицами, передавать им свою энергию.

За счёт энергии движения вторичных поперечных ЭМВ, образующих движущиеся первичные ЭСЛ, соединяющие заряженные частицы, осуществляется их кулоновское взаи­модействие, которое можно наглядно представить себе, если, например, вершину двигаю­щихся отклоненных ЭСЛ вторичных поперечных ЭМВ в данной двигающейся первичной ЭСЛ прикрепить к одной частице, а подошву к другой, то за счёт движения этих ЭСЛ вто­ричных поперечных ЭМВ, передающих продольный импульс в движущейся первичной ЭСЛ, за счёт их энергии (кинетической и потенциальной) происходит стягивание или отталкива­ние частиц.

  1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   17




Похожие:

Предисловие (предварительные сведения). 2 iconПредисловие: от Льюиса Кэррола к стоикам
Предисловие переводчика
Предисловие (предварительные сведения). 2 iconОглавление издательство Предисловие Предисловие к третьему изданию 6
Вопрос об условиях тождественности фарадеевской и максвелловской формулировок закона электромагнитной индукции 58
Предисловие (предварительные сведения). 2 iconСодержание предисловие
Предисловие (Йог Раманантата)
Предисловие (предварительные сведения). 2 iconПредисловие к русскому изданию предисловие I. Чувство направления
Беседа Питера Брука с Питером Робертсом во время репетиций “Короля Лира” в Стратфорде-на-Эйвоне в 1962 году
Предисловие (предварительные сведения). 2 iconК созданию Общей теории неуничтожимости человечества. Предварительные дискуссии и опыты Издание 3-е, дополненное
Кононова И. А. К созданию Общей теории неуничтожимости человечества. Предварительные дискуссии и опыты: Сборник эссе. Издание 3-е,...
Предисловие (предварительные сведения). 2 iconПредварительные результаты 1-го этапа

Предисловие (предварительные сведения). 2 icon29 мая 2010 года предварительные заезды

Предисловие (предварительные сведения). 2 iconТом Хорнер. Все о бультерьерах Предисловие
Нет ни одной такой книги о бультерьерах, кроме книги, написанной моим старым другом Томом Хорнером, к которой я очень хотел, чтобы...
Предисловие (предварительные сведения). 2 iconТом Хорнер. Все о бультерьерах Предисловие
Нет ни одной такой книги о бультерьерах, кроме книги, написанной моим старым другом Томом Хорнером, к которой я очень хотел, чтобы...
Предисловие (предварительные сведения). 2 iconВ. Н. Сагатовский Антропокосмизм мировоззрение для пост-новой эры Оглавление предисловие 4 диагностика 5 Урок
Предисловие 4 диагностика 5 Уроки ХХ века. Конец «новой эры» 5 Разочарование 6 Аксиологическая типология человечества 11 Кто я и...
Разместите кнопку на своём сайте:
Документы


База данных защищена авторским правом ©podelise.ru 2000-2014
При копировании материала обязательно указание активной ссылки открытой для индексации.
обратиться к администрации
Документы

Разработка сайта — Веб студия Адаманов