Турышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41 icon

Турышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41



НазваниеТурышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41
Дата конвертации15.09.2012
Размер181.06 Kb.
ТипЗакон


Турышев М.В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не

выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, ISSN 1684-2626, с.28-41.


В данной работе, в рамках традиционной классической механики, будет показано что, возможно движение замкнутой механической системы за счет внутренних сил и закон сохранения импульса имеет ограниченную сферу действия.

Многие энтузиасты делали попытки (и некоторые успешно) доказать, что движение замкнутых систем посредством внутренних сил возможно [1-5]. В книге Витко А.В.[6] проведен теоретический анализ состояния основных понятий механики и взаимодействия тел при косом ударе. Особо следует отметить аналитические и экспериментальные исследования НИИ космических систем в области движителей без выброса реактивной массы. На их основе были опубликованы книги [7,8]. В настоящее время НИИ КС готовит испытания такого движителя в условиях космического полета.

Все лекции и курсы механики включают качение тел по наклонной поверхности. В частности рассматриваются полые и сплошные тела с равными массами (масса определяется взвешиванием) и диаметрами. Как известно, при качении без проскальзывания, сплошной цилиндр достигает конца наклонной плоскости быстрее полого (рис. 1.), т.е. >, в то время как при скатывании на оба цилиндра одновременно действуют равные силы.



а) Цилиндры скользят по наклонной поверхности;

б) Цилиндры катятся по наклонной поверхности без проскальзывания

Рис. 1.

По логике классической динамики, при действии на тела с равными массами (весом) равных сил мы должны иметь следующее:

и , (1)

но измеренные экспериментально ускорения не равны >, следовательно, по классической механике инертные массы то же не равны и . Что бы разобраться в этом вопросе будем скатывать цилиндры, как это показано на рис. 2. На тележку с роликами разместим две равных по длине и закрепленные под равными углами , наклонные плоскости.

gif" name="object10" align=bottom width=382 height=194>

Рис. 2.


Полый и сплошной цилиндры равные по массе (весу) и диаметру закрепим между собой нитью и разместим на вершине. Далее пережигаем нить, и цилиндры скатываются по наклонным плоскостям в противоположных направлениях и ударяются в бортики тележки. Каждый раз цилиндры меняли местами, но всегда тележка после ударов цилиндров смещалась в сторону движения сплошного цилиндра.

Любой экспериментатор может провести элементарные опыты с тележками. Для этого необходимо изготовить две тележки равные по массе (по весу) и установить на них вместо колес равное число полых (на первой тележке) и сплошных (на второй тележке) цилиндров равных по размеру и весу. Далее установим тележки на стол, как показано на рис. 3 и соединим их нитью.



Рис. 3.

К каждой из них крепим нить на другие концы, которых привязываем равные по весу грузы. Затем, опускаем грузы и пережигаем нить и убеждаемся в том, что тележка А со сплошными колесами-цилиндрами доедет до края стола раньше, чем тележка В с полыми колесами-цилиндрами. Здесь масса (вес) всей конструкции тележек равны между собой и на них действуют равные силы, но они движутся с разными ускорениями. Можно проделать много вариантов подобных опытов и получить один и тот же результат – ускорения будут не равны.

Автор изготовил механическую систему изображенную на рис. 4.



Рис. 4.

Она состоит из трех тел – тележки на роликах и двух цилиндров с равными массами (весом) и радиусами R. Один из цилиндров является полым, а другой – сплошным. Цилиндры расположены на ровной плоской поверхности тележки, симметрично относительно ее центра масс С. Тележка по краям имеет бортики высотой равной диаметру цилиндров. В центре масс всей системы установлен пружинный механизм, толкающий цилиндры в противоположные стороны с равными силами . Коэффициенты трения для цилиндров равны, т.к. их поверхности выполнены из одинакового материала. На систему не действуют внешние силы. На цилиндры за время действуют равные внутренние силы со стороны механизма. Под действием этих сил цилиндры катятся по поверхности тележки в противоположных направлениях. Силы трения равны и направлены противоположно. В результате действия пружинного механизма цилиндры ударялись о борта тележки, и она всегда перемещалась в сторону движения сплошного цилиндра.

Рассмотрим общий случай действия силы на тела вращения, обладающие симметрией вращения относительно геометрической оси . Движение однородных тел вращения радиуса и массы происходит по горизонтальной плоскости без скольжения. В начальный момент тело покоится. Найдем линейное ускорение центра масс (инерции) и угловое ускорение тела. Применим уравнение моментов относительно мгновенной оси вращения, проходящей через точку (рис. 5.).



Рис. 5.

Поскольку эти точки в каждый момент времени неподвижны, то сила трения будет силой трения покоя . Уравнение моментов имеет простую форму , (2)

где – момент инерции тела относительно мгновенной оси, проходящей через точку ;

– момент инерции тела относительно оси, проходящей через центр масс ;

– плечо силы .

Поскольку тело катится по поверхности без проскальзывания, то можно записать дополнительные уравнения связи между линейными и угловыми величинами: и . (3)

Подставим в уравнение (2) величину углового ускорения из (3) и получаем

или, (4)

откуда для линейного ускорения центра масс тела имеем:

, (5)

где – ускорение поступательного движения тела в случае действия силы приложенной к его центру масс.

Из условия (3) можно найти угловое ускорение, которое получит тело в результате действия силы , используя выражение (5):

. (6)

При качении тел под действием силы линейные и угловые ускорения тел имеют существенную зависимость от плеча силы и более мягкую от пространственного распределения массы тел относительно их центров инерции (от момента инерции тела ) (рис. 6).



Рис. 6.

Как видно на рис.6. наибольшая разница линейных ускорений цилиндров будет при значении плеча силы .

Уравнение движения можно записать в виде:

. (7)

Линейную и угловую скорости находим из (4) и (5), получаем:

(8)

. (9)

Откуда для кинетической энергии поступательного и вращательного движения тела имеем: (10)

(11)

и их отношение: , (12)

где , – число, характеризующее степень инертности тел при их вращении вокруг центра инерции. Момент инерции является постоянным для данного тела и зависит только от пространственного распределения массы тела.

Определим теперь результат действия внутренних сил на тележку (замкнутую систему). Линейные ускорения для полого и сплошного цилиндров, согласно (5), равны:

для сплошного цилиндра – (, 0,5) – (13)

для полого цилиндра – (,1) – . (14)

Откуда следует, что >. Здесь и далее для простоты мы приняли момент инерции полого цилиндра равным , хотя точное значение равно , где это внутренний радиус цилиндра, который мы считаем равным внешнему .

И так, в результате действия внутренних сил равных цилиндры, имеющие равные массы, за один и тот же промежуток времени приобретают разные по величине линейные ускорения центров масс, а соответственно и скорости. Причина такого взаимодействия – разное пространственное распределение массы вещества тел. Получив не равные линейные скорости и перемещаясь в противоположные стороны, цилиндры при ударе о бортики передают тележке результирующий импульс отличный от нуля и направленный в сторону движения сплошного цилиндра. Результирующая сила, действующая на замкнутую систему (тележку) с учетом (13) и (14) будет равна

. (15)

Неравнозначное действие цилиндров на бортики тележки создает внутреннюю силу тяги равную 17% от внутренней силы .

Еще большего эффекта мы добились, когда один из цилиндров перемещался только поступательно (без вращения), а другой – полый катился по поверхности тележки. В этом случае разница линейных ускорений будет максимальной для данной системы (см. рис.5) и ускорения центров масс (инерции) цилиндров для катящегося полого цилиндра – (14)

и для двигающегося поступательно –. (16)

Разница между ускорениями существенно возросла (=2) и соответственно не скомпенсированная сила действующая внутри на замкнутую систему равна:. (17)

Неравнозначное действие цилиндров на бортики тележки создает внутреннюю силу тяги равную 50% от величины внутренней силы .

Таким образом, основываясь только на результатах эксперимента, втором законе механики и уравнении моментов, мы получили результат, противоречащий закону сохранения импульса – движению замкнутой системы за счет работы внутренних сил. Автор проводил эксперименты с цилиндрами, т.к. они удобны в обращении в отличие от других тел вращения (диски, кольца, шары и т.п.). Очевидно, что, меняя местами цилиндры (поворачивая платформу тележки на 180°) можно непрерывно двигать ее в одном направлении, посредством только внутренних сил. Такое устройство было изготовлено и успешно двигалось без привода на колеса.

Как известно из классической механики, отношение масс двух разных тел равно обратному отношению их ускорений, сообщаемых им равными силами (1): или . (18)

Следовательно, сравнение масс тел и , на которые действует одна и та же сила , сводится к сравнению ускорений и . В рассматриваемом случае тела имеют равные массы и размеры. На них действуют равные силы. Согласно (1) и (18) и второму закону классической механики при равных массах тел мы должны получить в расчетах и опытах равные ускорения тел, но как было показано экспериментально и выведено теоретически это не выполняется.

При поступательном движении используется известное выражение – второй закон Ньютона:. Попробуем сравнить его с уравнением движения для качения тел (7): . Преобразуем, последнее уравнение для случая : . (19)

В этом уравнении кроме инертной массы (проявляющейся при линейном ускорении тела под действием силы приложенной к центру масс тела) имеется «дополнительная» масса равная , которую мы назовем динамической, как это сделано в работах [6,9], т.к. она проявляется только при вращении тел.

В общем случае момент инерции тела определяется следующим выражением: , (20)

где – число, характеризующее степень инертности тел при их вращении вокруг центра инерции. Подставим (20) в (19) и получим иную формы записи второго закона Ньютона: , (21)

где > 0. Полученное выражение имеет привычную форму записи второго закона механики и отличается коэффициентом , от которого существенно зависит ускорение центра масс (инерции) тел. Он наравне с инертной массой характеризует степень влияния пространственного распределения массы в телах на их инертность при вращении.

Проведенные опыты свидетельствуют о том, что действие равных сил на тела, имеющие равные массы и размеры, но разное пространственное распределение массы, вызывает не равные линейные ускорения этих тел. В замкнутых системах, содержащих два (или более) тела, имеющих разную степень инертности – , возможен дисбаланс внутренних сил (импульсов), который проявляется в виде самодвижения систем (движения за счет внутренних сил). Если степени инертности тел будут равны, то дисбаланс внутренних сил будет отсутствовать, а центр масс системы останется в покое.

При качении тел во время их разгона, тела приобретают линейное и угловое ускорения одновременно и мы наблюдаем для тел равных по массе (весу) и размерам, разные (не равные) линейные и угловые ускорения от действия одной и той же силы. Это связано с тем, что у тел, имеющих разные пространственные распределения массы (вещества), относительно своего центра масс, появляется новое свойство – при ускоренном вращении проявляется их разная динамическая масса , и общая масса тела так же будет разной, например: при и для сплошного цилиндра – и для полого цилиндра – .

Понятно, что общие массы этих тел не равны >.

Дополнительную инертность телу, при одновременном ускоренном поступательном движении и вращении тела, по сравнению с его поступательным движением придает динамическая масса .

Изменение, внесенное во второй закон механики (уравнения (21)) позволяет найти новые эффекты при взаимодействиях тел.



Рис. 7.

Так, под действием равных по величине сил упругости пружины (рис. 7.), полый и сплошной цилиндры, равные по массе (по весу) и помещенные внутрь жестких одинаковых коробок, которые установлены на идентичных роликах, приобретают разные (не равные) по величине линейные ускорения , и соответственно коробкам в результате соударения передаются действия не равных сил, а они давят на пружинные динамометры с силами и динамометры фиксируют не равные силы действия со стороны коробок . Таким образом, действие пружины равными силами на коробки посредством цилиндров имеющих равные массы (вес) приводит к не равным силам действия и реакции со стороны динамометров. Как видим, при опосредованном (через разные тела) действии равными силами, возможно, получить не равные реакции. Пружины динамометров сжатые на не равные расстояния , соответственно при разжимании будут толкать коробки с разными (не равными) силами (), что приводит к не равным противодействиям (реакциям) с их стороны.

Рассмотрим, что будет происходить при взаимодействии тел, которые имеют возможность свободно вращаться без качения по поверхности. Для этого была изготовлена механическая система, состоящая из двух одинаковых тележек со свободно вращающимися цилиндрами, размещенными на большой тележке, в центре которой закреплен пружинный механизм для выброса шариков равных по массе и размеру (рис. 8).




Рис. 8.

В исходном состоянии пружина сжата, тележки установлены на равных расстояниях от центра всей системы, ось одного из цилиндров свободно вращается, а другого зафиксирована и флажки на цилиндрах расположены вертикально (см. рис.8). На всю систему не действуют внешние силы. После пережигания нити пружина разжимается и выбрасывает шарики с равными скоростями в противоположных направлениях, которые ударяются во флажки на цилиндрах. После ударов тележки с цилиндрами перемещаются в противоположных направлениях и соударяются с бортами большой тележки. Вся система перемещается в сторону движения тележки с цилиндром, ось которого зафиксирована. Таким образом, после взаимодействия шариков имеющих равные импульсы с цилиндрами, левый цилиндр будет одновременно вращаться вокруг оси, и совершать поступательное движение с тележкой, тогда как правый будет совершать только поступательное движение вместе с тележкой. Так как в результате таких взаимодействий вся система смещается вправо, следовательно, импульс, который получает правый цилиндр больше чем левый. Это легко показать, используя закон сохранения кинетической энергии. Пусть кинетическая энергия каждого из шариков равна , где – масса шарика, – скорость шариков, приобретенная под действием пружины. Будем считать, что массами тележек по отношению к большим массам цилиндров можно пренебречь. Тогда кинетическая энергия правой тележки (с не вращающимся цилиндром), полученная от шарика будет равна . Для левой тележки (со свободновращающимся цилиндром) она будет равна (где – момент инерции цилиндра относительно оси вращения, проходящей через его центр масс; – угловая скорость вращения цилиндра). Приравняем эти выражения для кинетической энергии тележек и получим: . Момент инерции представим в виде , тогда для уравнения энергий будет иметь следующий вид: . После упрощений мы получим следующее уравнение: (где – линейная скорость). Откуда следует, что >, т.е. скорость правой тележки больше левой и > их импульсы не равны.

Далее была собрана механическая система, состоящая из двух одинаковых по массе небольших тележек. На них были размещены полые (можно и сплошные), равные по массе и размерам цилиндры, свободно вращающиеся вокруг своих продольных осей (рис. 9).



Рис. 9.

Тележки с цилиндрами в свою очередь были установлены на большую по длине тележку. Большая тележка имела отверстия в бортах, через которые были протянуты нити, закрепленные в точках и . Таким образом, центр масс всей системы находился в середине большой тележки. Пружину (или резиновый шнур) располагали над перегородкой и ее концы, посредством нитей соединяли с корпусом одной из малых тележек в точке и намотали 1-2 витка нити на цилиндр другой малой тележки, закрепив ее на нем в точке . Далее точки и соединяются между собой замкнутой по контуру нитью как показано на рис. 8 при этом пружина должна быть растянута. На данную замкнутую систему не действуют внешние силы. Далее пережигаем нить на участке и пружина сжимается. Силы упругости пружины будут действовать с равными силами в точках и , и под действием этих равных сил тележка с точкой будет перемещаться с одновременным вращением цилиндра, а другая малая тележка так же будет двигаться поступательно, но ее цилиндр не будет вращаться. Обе малые тележки разгоняются и ударяются в перегородку, и в результате большая тележка перемещается в сторону движения тележки с точкой . Вся система может двигаться в одном направлении, если попеременно менять точки приложения сил (точки и ).

Следующие опыты с дисками являются очень простыми и наглядными. Необходимы два равных по размерам и массе (весу) диска. К краю одного из них мы закрепили конец отрезка нити (шнура), к другому диску – другой его конец за его центр масс. Оставшиеся свободными концы нитей перекинули через укрепленные на столе ролики, расположенные по разные стороны стола, и привязали их к концам пружины (или резинового шнура). Далее, положенные на стол диски мы сдвигали между собой, и пружина растягивалась. На столе проводили разметку линиями как указано на рис. 10.



Рис. 10.

Первый диск устанавливался таким образом, что сила натяжения нити действовала на край диска и линия ее действия не проходила через его центр масс и была параллельна нити другого диска. Затем оба диска фиксировались в положении указанном на рис. 10. и далее одновременно освобождались. Оба диска смещались в противоположные стороны на разные расстояния от линии их соприкосновения. При этом первый диск совершал одновременно вращательное и поступательное движения и перемещался на меньшее расстояние, чем второй диск, совершавший только поступательное перемещение. В разных сериях опытов мы меняли плечо силы на первом диске, перемещая конец нити ближе к центру диска. Чем меньше было плечо силы, тем ближе по значению было расстояние перемещения первого диска ко второму, и только при значении плеча силы равного нулю перемещение обоих дисков было равным по расстоянию.

Как известно из курса теоретической механики работа внешней силы над свободным телом в общем случае выражается следующим образом:

, (22)

где – работа силы затраченная на поступательное перемещению тела на расстояние ; – работа силы затраченная на поворот тела на угол ;

– угол поворота тела; – линейное смещение тела за время действия силы ; – плечо силы , линия действия которого не проходит через центр масс (инерции) тела.




Рис. 11.


На рис. 11 показаны два идентичных тела, на которые действуют равные силы, но имеющие разные линии действия. Положим, что сила действует на тело через его центр масс (инерции). Тогда над телом совершается работа: . (23)

Уравнение (22) можно записать как: (24)

и продифференцировав его по времени, получаем уравнение мощностей:

, (25)

где – скорость поступательного движения тела, приобретенная в результате действия силы через его центр масс (инерции); – скорость центра масс тела, полученная в результате действия силы , линия действия которой не проходит через его центр масс (инерции); – угловая скорость тела, полученная в результате действия силы , линия действия которой не проходит через его центр масс (инерции). Делим левую и правую части уравнения (25) на и получаем: (26)

и продифференцировав это уравнение по времени, получаем выражение:

. (27)

Перемножив, левую и правую части этого выражения на , мы получим уравнение движения: или . (28)

Из выражения для мощностей (25) можно так же получить уравнение импульсов. Для этого вместо силы подставим ее значение в (25) и получим: (29)

и далее сократим это выражение на и получим уравнение импульсов:

. (30)

Как видим импульс тела, который придается силой , с линией действия проходящей через его центр масс, явно не равен импульсу (на величину ) того же тела, на который подействовала та же сила , но с линией действия не проходящей через его центр масс (плечо силы равно ). Таким образом имеем: , т.е. закон сохранения импульса в данном случае не выполняется.

Ниже приведена Таблица 1, в которой показано, какая форма второго закона механики применима для разных видов движения тел. В предыдущей работе [10] мы провели подробный вывод уравнений взаимодействия свободных тел для случая, когда линии действия силы не проходит через их центр масс.

При действии на тело пары сил с плечом (тело только вращается) имеем: . (31)

Чем меньше плечо силы , тем большую силу требуется приложить к телу для придания ему углового ускорения , т.е. динамическая масса тела зависит от пространственного распределения массы (вещества) тела, относительно его центра масс (инерции), и величины плеча пары сил. В случае вращения тела с постоянной угловой скоростью без поступательного перемещения оно проявляет инерцию к внешнему действию силы только в том случае, когда последнее будет изменять его угловую скорость (т.е. придавать телу угловое ускорение, при котором оно проявляет свою динамическую массу).

Сформулированный Р.Декартом закон сохранения количества движения основан на измерениях только для поступательного движения материальных тел при их взаимодействиях, когда кинетическая энергия поступательного движения одних тел полностью преобразуется в кинетическую энергию поступательного движения других. Это справедливо для очень ограниченной области механического взаимодействия тел. Как показано выше, аппарат теоретической механики давно позволяет учитывать при взаимодействии тел изменение скоростей их вращательного движения и распределение кинетической энергии поступательного и вращательного движения. В реальных взаимодействиях тел, поступательное движение это очень частный случай.


ТАБЛИЦА 1



Линия действия силы проходит через центр масс (инерции) тела.

Применяется второй закон Ньютона;



Поступательное

движение






Линия действия силы не проходит через центр масс (инерции) тела.

Применяются наша формула, нельзя применять второй закон Ньютона;


^ Одновременное поступательное и вращательное

движение








Качение. Линия действия силы проходит и не проходит через центр масс тела.

Применяется уравнение моментов относительно оси K и уравнение связи


Качение тел




и






Пара сил. Применяется уравнение моментов относительно

оси С.


^ Вращение тел без

поступательного движения



Эксперименты, проведенные автором и расчеты взаимодействия тел (с учетом поступательных и вращательных компонент) свидетельствуют о том, что:

  • закон сохранения импульса в реальности применим только при определенных условиях взаимодействия тел, вне этих условий он не имеет места;

  • мерой инертности физического тела является как инертная масса , проявляющаяся при его линейном ускорении, так и динамическая масса тела , проявляющаяся при его угловом ускорении; сумма этих масс количественно характеризует его общую инертность в отношении одновременного поступательного и вращательного действия силы;

  • экспериментально можно осуществить взаимодействия тел, при которых не имеют места классические второй и третий законы механики;

  • замкнутые механические системы могут перемещаться за счет работы внутренних сил.

Автор надеется, что данная работа послужит для стимулирования дальнейших более детальных исследований в области динамики взаимодействия тел, которые еще принесут немало сюрпризов.

Литература:

  1. Толчин В.Н., Инерциоид. Силы инерции как источник поступательного движения. Пермское книжное издательство, 1977. 101 с.

  2. Поляков С.М., Поляков О.М., Введение в экспериментальную гравитонику, Москва, изд. Прометей, 1991.

  3. Шипов Г.И., Теория физического вакуума, М., Наука, 1997. – 450 с.

  4. Пехотин И.Е., Пятый закон механики, М. «Информ - Знание», 1994. 48 с.

  5. Фролов А.В., Вихревой движитель, «Новая энергетика», №3, 2004, стр.63-68.

  6. Витко А.В., Полет в аспектах науки,- М., МАИ, 1998. 448 с.

  7. Меньшиков В.А., Акимов А.Ф., Качекан А.А., Светличный В.А. Движители без выброса реактивной массы: предпосылки и результаты. - М.,:НИИ КС, 2003. 226 с.

  8. Меньшиков В.А., Дедков В.К. Тайны тяготения. – М.:НИИ КС, 2007. – 332 с.

  9. Иванов М.Г., Антигравитационные двигатели «летающих тарелок»: Теория гравитации, М., Ленард, 2006. – 352 с.

  10. Турышев М.В./ К вопросу о законе сохранения импульса., ООО «ВЕЛМА». -Москва,2007,-49 с.-ил.23-.рус. – Деп. в ВИНИТИ 12.03.07, №233-В2007.





Похожие:

Турышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41 iconУдк 531/534 Турышев М. В./ К вопросу о законе сохранения импульса., Ооо «велма». Москва, 2007,-49 с ил. 23. рус. – Деп в Винити 12. 03. 07, №233-В2007
«замкнутых» систем посредством внутренних сил. Закон сохранения импульса гласит, что поступательное движение таких систем возможно...
Турышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41 icon24. Закон сохранениЯ и передаЧи момента импульса системы
Частичное решение этой задачи – определение части этих интегралов – импульс, полная энергия, Соответствующие законы сохранения есть...
Турышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41 icon24. Закон сохранения и передачи момента импульса системы
Частичное решение этой задачи – определение части этих интегралов – импульс, полная энергия, Соответствующие законы сохранения есть...
Турышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41 iconНовые открытия в механике (динамике) © М. В. Турышев, В. В. Шелихов, В. А. Кучин, В. И. Каширский, В. Г. Чичерин, 2008
Приведены экспериментальные доказательства отсутствия сохранения импульса и момента импульса. Даны новые формулировки второго и третьего...
Турышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41 iconГоу впо «Вятский государственный гуманитарный университет» Филологический факультет Коми научный центр Уро ран информационное письмо
Место лингвистики среди других наук (лингвистика в ряду гуманитарных наук; лингвистика и естественные науки; философия, логика и...
Турышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41 iconЗакон сохранения массы вещества, его значение в становлении химии как науки. Уравнения химических реакций и расчеты по ним. Смысл коэффициентов в уравнении реакции. Типы химических реакций
Закон сохранения массы вещества (1756 г. М. В. Ломоносов): масса веществ, вступивших реакцию, равна массе веществ, получившихся в...
Турышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41 iconСамостоятельная работа 8 кл.( «Законы сохранения энергии и импульса»)
Мячу массой 400 г сообщили скорость 15 м/с. Чему стал равен при этом импульс мяча?
Турышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41 iconЕстественные науки
Галушко Екатерина 9а любовь: рабство или свобода? (по произведениям А. С. Пушкина, М. Горького, П. Мериме)
Турышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41 iconТехнические средства систем безопасности объектов. Обозначения условные графические элементов систем рд 78. 36. 002 99
...
Турышев М. В., О движении замкнутых систем, или при каких условиях не выполняется закон сохранения импульса., «Естественные и технические науки»,№3(29), 2007, issn 1684-2626, с. 28-41 iconКак сделать единовременный взнос
Фонда (по реквизитом фонда), а если есть возможность оказать содействие в выполнении каких либо работ или услуг на льготных условиях,...
Разместите кнопку на своём сайте:
Документы


База данных защищена авторским правом ©podelise.ru 2000-2014
При копировании материала обязательно указание активной ссылки открытой для индексации.
обратиться к администрации
Документы

Разработка сайта — Веб студия Адаманов