I. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля icon

I. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля



НазваниеI. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля
страница1/11
Дата конвертации27.09.2012
Размер1.79 Mb.
ТипДокументы
  1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11

ГЛАВА I. Магнитный поток.

§ 1. Общая характеристика магнитного поля.

Фарадей, один из творцов современного учения об электри­ческих и магнитных явлениях, своими открытиями и опытными исследованиями, а также глубоким анализом этих явлений вложил

физическое содержание в наши представления о том, что происходит

в магнитном поле. Основная идея, руководившая Фарадеем во всех его работах и составлявшая, так сказать, неизменный фон его научного мышления, заключалась в том, что все взаимодей­ствия, наблюдаемые в природе вообще, а следовательно, и взаимо­действия электрического или магнитного характера, могут осуще­ствляться не иначе, как при непременном участии той среды, которая находится между взаимодействующими телами и окружает их. Мысль об этом постоянно привлекала к себе внимание Фарадея. Он совершенно не допускал возможности руководствоваться идеей действия на расстоянии при изучении и объяснении каких бы то ни было явлений природы. В своих рассуждениях он неоднократно ссылался на авторитет Ньютона, который имел по этому поводу совершенно определенное мнение, выраженное, между прочим, однажды следующим образом: „Что тяготение должно быть врож­денным, присущим и необходимым свойством материи, так что одно тело может взаимодействовать с другими на расстоянии через пустоту, без участия чего-то постороннего, при посредстве чего и через что их действие и сила могут быть передаваемы от одного к другому, — это мне кажется столь большим абсурдом, что я не представляю себе, чтобы кто-либо, владеющий способностью компетентно мыслить в области вопросов философского характера, мог к этому притти. Тяготение должно обусловливаться каким-то агентом, действующим постоянно согласно известным законам; но представляет ли собою этот агент что-либо материальное или нематериальное, это я предоставляю усмотрению моих читате­лей". (Третье письмо Ньютона к Бентли). Будет весьма уместно здесь же указать, что Кулон, который сформулировал на основании

32


своих экспериментов законы электрических и магнитных взаимо­действий, по внешнему виду очень напоминающие ньютоновский закон тяготения, вовсе не склонен был видеть в установленных им математических соотношениях нечто большее, чем простое средство, дающее возможность описать и подвергнуть математическому ана­лизу некоторые проявления электрических и магнитных полей, В одном из своих мемуаров он говорит: „Из этих экспериментов следует, что, какова бы ни была причина магнитных явлений , все эти явления могли бы быть истолкованы к подвергнуты анализу при посредстве допущения, что в стальных пластинках или в их молекулах находятся две магнитных жидкости, причем частицы каждой такой жидкости взаимно отталкиваются пропорционально их плотности и обратно пропорционально квадрату их расстояния и притягивают частицы другой жидкости в том же отношении...".


Совершенно подобно тому, как при изучении вопросов тяготения, вопреки взглядам самого Ньютона, с течением времени идея действия на расстоянии стала рассматриваться отвечающей сущности вещей, точно так же и в науке об электрических и магнитных явлениях сильно развившийся на основе законов Кулона формально-математический метод описания и анализа различных свойств электрических и магнитных полей привел к аналогичным резуль­татам: мало-по-малу в этих формальных достижениях стали видеть объяснение того, что происходит в действительности. И в то время, когда представления Фарадея о роли и значении промежуточной среды в области электромагнитных явлений приобрели уже законченность, в полной мере отразившуюся в ряде его опу­бликованных трудов, другие научные работники в той же области все еще игнорировали это и продолжали печатать трактаты, а кото­рых развивалась точка зрения действия на расстоянии.

Как известно, Фарадей не пользовался обычными математи­ческими символами в процессе своей работы и при описании достигнутых результатов. Максвелл перевел мысли Фарадея на привычный всем математический язык и тем несомненно очень способствовал распространению его идей, ибо, благодаря увлечению чисто формальными методами исследования, мы нередко в значи­тельной степени утрачиваем способность правильно воспринимать мысли, изложенные простым языком. Во введении к своему „Трак­тату об Электричестве и Магнитизме" Максвелл говорит, между прочим, следующее:

„Когда я стал углубляться в изучение Фарадея, я заметил, что его метод понимания явлений также математичен, хотя и не пред­ставлен в условной форме математических символов. Я также нашел, что этот метод может быть выражен в обычной математи­ческой форме и, таким образом, может быть сопоставлен с мето­дами признанных математиков".

„Например, Фарадей своим мысленным оком видел «иловые линии, проходящие по всему пространству, там, где математики

33


видели центры сил, притягивающие на расстоянии. Фарадей видел промежуточную среду там, где они ничего не видели, кроме рас­стояния. Фарадей искал сущность явления в том, что в действи­тельности происходит в среде; другие удовлетворялись тем, что находили эту сущность в способности действия на расстоянии, которою одарены электрические жидкости".

„Когда я перевел то, что я рассматривал, как фарадеевскне идеи, в математическую форму, я нашел, что в общем результаты обоих методов совпадают, так что одни и те же явления учитыва­ются обоими этими методами, и они приводят к одним и тем же законам действия..."

„Я нашел также, что некоторые из наиболее плодотворных методов исследования, открытых математиками, могут быть много лучше выражены в терминах, вытекающих из идей Фарадея, чем в их оригинальной форме".

Приведенные слова Максвелла интересны прежде всего в ка­честве весьма авторитетного свидетельства о том, что метод Фарадея приводит во всем к совершенно точным результатам. Дальнейшее развитие фарадее-максвелловского учения вполне это подтверждает. Сверх того, для нас важно отметить, что по суще­ству нет никаких противоречий между тем, что говорит Фарадей и что непосредственно вытекает из его идей, и тем, что мы можем получить путем чисто формальным, исходя из основных законов Кулона и органически связанных с ними других законов электри­ческого и магнитного поля. Сущность же различия этих двух мето­дов можно пояснить на следующем простом примере. Описывая при помощи закона Кулона механические взаимодействия, наблю­даемые в электрических и магнитных полях, мы оперируем с неко­торым интегральным эффектом, являющимся результатом того процесса, который, по Фарадею, происходит в промежуточной среде. Фарадей, питавший глубокую антипатию к идее действия на расстоянии, рассматривал все эти притяжения к отталкивания, как проявления какого-то вынужденного состояния среды. По Фарадею, подобное действие одного центра на другой передается, вообще говоря, по кривым путям, которые он назвал силовыми линиями и которые в его окончательном представлении рисуются не как какие-то математические траектории, а как физические силовые линии,, т.-е. как линии, существующие в действительности, физически. По Фарадею, притяжение или отталкивание наэлектри­зованных тел или магнитных полюсов обнаруживается потому, что со стороны среды, окружающей взаимодействующие тела, эти последние по всей своей поверхности испытывают тяжения. Сум­марное, т.е. интегральное, действие этих тяжений мы и восприни­маем как силу кулоновского притяжения или отталкивания, в зави­симости от характера распределения тяжений по поверхности. Таким образом, один метод, будучи чисто формальным, оперирует с внешним эффектом, обнаруживаемым в явлении, в фарадеевском же методе главным объектом внимания служит общая обстановка, при наличии которой и благодаря которой возникает рассматрива-

34


емое явление. Ясно поэтому, что метод Фарадея должен при­водить исследователя к более тесному контакту с тем, что в действительности происходит в природе.

Итак, по существу, в отношении получаемых результатов нет никакого разногласия между двумя методами, обычно противопо­ставляемыми при изучении электрических и магнитных явлений. Ярким тому примером служит весь максвелловский „Трактат об Электричестве и Магнитизме", где достижения чисто формальной научной мысли нашли себе вполне достаточную оценку и приличное место. Было бы поэтому нецелесообразно воздерживаться от пользова­ния формальными приемами там, где это упрощает описание и расчет, и если мы вместе с тем отдаем себе отчет в условности допуще­ний, которые бывают нам необходимы для математических выводов. Так, нередко оказывается выгодным пользоваться представлением о магнитной массе, хотя таковой не существует на самом деле. Закономерное применение основных кулоновских допущений ни к каким недоразумениям привести не может. Вместе с тем есть много случаев, как, например, явления электромагнитной индукции, когда только фарадеевский метод описания и анализа явления дает нам возможность вести наши рассуждения просто, и, повидимому, в полном соответствии с действительной природой того, что происходит.

Выше мы упоминали уже, что Фарадей рассматривал „силовые линии" как нечто, играющее существенную) роль в тех явлениях, которые наблюдаются в электрическом и магнитном поле. К концу своей научной деятельности Фарадей все чаще и чаще возвращался к вопросу о реальном существовании силовых линий. Особенно много внимания он считал необходимым уделять физическим силовым линиям магнитного поля, т. е. тому, что мы в настоящее время мыслим как элементы магнитного потока. Количество и густота распределения „силовых магнитных линий" имеют, по Фарадею, большое значение, как обстоятельства, от которых зависит интен­сивность всего того, что в магнитном поле происходит, например, интенсивность явления электромагнитной индукции тока. Физические силовые линии ведут себя, как упругие нити, они стремятся сокра­титься и взаимно отталкиваются, будучи расположены параллельно. Они полярны, т. е. обладают противоположными свойствами по противоположным направлениям.

В своих заключительных работах: „О физическом характере линий магнитной силы" и „О физических линиях магнитной силы", относящихся к 1852 году, Фарадей вновь подвергает весьма обстоятельному анализу все известные ему опытные факты и окончательно утверждается в мысли, что „силовые линии", которые мы можем себе представить в магнитном поле, обладают всеми признаками каких-то физических индивидуумов. В § 3297 первой работы Фарадей совершенно определенно ставит вопрос в следую­щих словах: „Что касается важного вопроса, подлежащего рассмо-

35


трению, то он заключается только в том, имеют ли линии магнитной силы физическое существование или нет". (Здесь курсив принад­лежит самому Фарадею). В конце второй работы он дает ответ на поставленный вопрос и говорит, между прочим: „Итак, все эти факты и многие другие указывают на существование физических силовых линнй в пространстве, окружающем магнит, так же, как и внутри него".

На основании всего вышеизложенного мы, стремясь возможно ближе держаться взглядов Фарадея, будем представлять себе магнитное поле как пространство, по которому распределены „фи­зические силовые линии", в дальнейшем нами называемые про­сто магнитными линиями. Все проявления магнитного поля мы будем рассматривать, как результат особых свойств магнитных линий.

Совокупность магнитных линий мы называем магнитным потоком. Таким образом, мы можем сказать, что магнитное поле есть пространство, занятое магнитным потоком.


1) Faraday, Experimental Researches in Electricity, Vol. III.


  1. Курсив переводчика.



§ 2. Основные определения и соотношения.

В настоящем параграфе мы даем сводку определений и соотно­шений, которыми обычно пользуются при количественном описании различных свойств магнитного поля или, иными словами, магнитного потока. Так как математическая теория магнитного поля развилась, как выше было указано, на почве приложений закона Кулона, то и вся относящаяся к этой области терминология в значительной степени проникнута условностями точки зрения действия на рас­стоянии. Последнее обстоятельство нисколько, конечно, не мешает понятиям, возникшим под влиянием этой точки зрения, быть весьма ценными при выводе различных математических зависимостей, и потому мы будем ими нередко пользоваться. Ограничимся следующими основными определениями и соотношениями:

а) Закон Кулона позволяет вычислить величину силы механи­ческого взаимодействия магнитных полюсов. Он гласит:



где m1 и m2 суть магнитные массы полюсов, r есть расстояние между ними, f—сила механического взаимодействия, a k — коэффи­циент пропорциональности, зависящий от выбора единиц и от свойств среды.

В абсолютной электромагнитной системе единиц принимают для пустоты численное значение коэффициента k, равное единице. Таким образом, для пустоты закон Кулона численно выражается следующим образом:



36


Если все пространство, в котором наблюдается магнитное поле, заполнено однородной и изотропной средой, то в той же абсолютной электромагнитной системе будем иметь:



где  есть так называемая магнитная проницаемость среды (см. пункт ж настоящего параграфа), являющаяся физической величиной, характеризующей свойства среды в магнитном отношении. Из сопоставления с предыдущим ясно, что для пустоты в абсолютной электромагнитной системе магнитная проницаемость равна единице. Магнитную проницаемость пустоты принято обозначать специальным символом 0 Таким образом, имеем:

0=1

Итак, закон Кулона в общей форме для случая какой угодно однородной и изотропной среды выражается так:



Для пустоты же точная формулировка закона Кулона получает следующий вид:



б) Единица магнитной массы или количества магнитизма, Рассмотрим случай пустоты и положим: m1=m2=m. На основании закона Кулона получаем:



Примем теперь за единицу расстояния сантиметр, за единицу силы дину и допустим, что: r=1

и

f=1.

Кроме того, мы знаем, что:

0=1.

Таким образом, имеем:

m=1.

Итак, абсолютная электромагнитная единица магнитной массы представляет собою такую магнитную массу, которая в пустоте взаимодействует с другою, равною ей, магнитною массою, нахо­дящеюся на расстоянии одного сантиметра, с силою в одну дину.

Отметим здесь же, что представление о магнитной массе является наиболее ярким примером тех условностей, с которыми

37


мы сейчас имеем дело. Как показал Фарадей (см. § 31), в дей­ствительности никаких магнитных масс не существует. Не суще­ствует также, следовательно, изолированных магнитных полюсов одного знака, и если мы говорим, например, о единице положитель­ной (северной) магнитной массы или, как иногда называют, о еди­нице положительного (северного) магнитизма и при этом оперируем с ней, как с чем-то совершенно обособленным и самостоятельным, то условность этого допущения всегда следует иметь в виду и пользоваться им можно только при чисто формальных выводах, а не в тех случаях, когда мы пытаемся сосредоточить внимание на действительно происходящих в магнитном поле явлениях.

в) Магнитная сила, или напряженность магнитного поля (Н) в некоторой точке, есть отношение механической силы /, с которой поле действовало бы на северную (положительную) магнитную массу m, помещенную в рассматриваемой точке поля, к величине этой массы, причем предполагается, что внесение этой массы не изменяет общих условий, от которых зависит данное поле. Напра­вление магнитной силы принимается совпадающим с направлением f. На основании определения можем, следовательно, написать:

Н=f/m.

Из последнего равенства видно, что магнитная сила в данной точке численно равна механической силе, действующей в этом месте на единицу северного магнитизма. Магнитная сила есть вектор.

Единица магнитной силы в абсолютной электромагнитной си­стеме называется эрстедом,

Вышеприведенные определения магнитной силы имеют совер­шенно общий характер. Во избежание недоразумений в отдельных частных случаях необходимо иметь в виду следующее. Данное определение Н безоговорочно применимо в пустоте. Во всех других случаях надо прежде всего помнить, что магнитные массы должны быть выражены в единицах, определяемых соответственно взаимо­действиям в пустоте (см., напр., предыдущий п. б). Следовательно, если в объеме, заполненном некоторой средой, находится магнит­ная масса, то для определения численного значения этой магнитной массы необходимо представить себе ее перенесенной из данной среды в пустоту. При соблюдении этого условия основное опреде­ление Н в полной мере применимо к случаю однородной и изотроп­ной среды. В случае же среды неоднородной, например, если мы имеем железный стержень, помещенный в магнитном поле, и хотим определить Н в некоторой точке внутри железа, обыкновенно сво­дят дело к определению Н в пустоте в некоторых эквивалентных условиях. Именно, представляют себе внутри железа беспредельно тонкую нитевидную выемку („пещерку первого вида") ограниченной длины, расположенную так, чтобы „наведенная" магнитная масса на внутренней поверхности пещерки была беспредельно мала. Под магнитной силой в железе в данной точке разумеют магнитную силу

38


внутри описанной воображаемой нитевидной пещерки, так образо­ванной, чтобы рассматриваемая точка оказалась в пустоте, внутри этой пещерки. Таким образом, можем сказать, что магнитная сила в некоторой точке в общем случае какой угодно среды численно равна той механической силе, которая действовала бы в этой точке на единицу северного магнитизма, если бы обычное вещество пере­стало существовать в магнитном поле, но все магнитные массы, как образующие основное поле, так и наведенные на поверхности же­леза и других материалов, сохра­нились полностью.

г) Магнитным моментом (М) магнита называется произведение магнитной массы одного полюса магнита на расстояние между его полюсами.

д) Напряженностью намагничения (I) называется магнитный момент, приходящийся на единицу объема. Представим себе (рис. 3) в пустоте прямоугольный параллелепипед из некоторого магнитного вещества, с основанием s и длиной l, равномерно намагниченный в направлении ребер.



За направление напряженности намагничения ^ I принимается направление от S к N, как показано на рисунке стрел­кой. Такое именно направление для напряженности намагничения I необходимо избрать в связи с анализом опыта с „ломанием маг­нита", в данном случае — намагниченного параллелепипеда. Если обследовать поверхность средней его части, в промежутке между полюсами N и S, то на этой поверхности мы не обнаружим ника­ких магнитных масс. Если же разломать этот параллелепипед на две части по плоскости, проходящей через точку А перпендикулярно оси NS, каждая из частей окажется обладающей магнитными мас­сами в месте излома, и эти новые магнитные массы будут в точ­ности равны и противоположны одна другой и другим магнитным массам, принадлежащим соответственно той же части. Сблизив две половины намагниченного параллелепипеда так, чтобы в месте излома образовалась узкая щель, мы будем иметь в щели некоторую маг­нитную силу, определяемую наличием новых магнитных масс на плоскостях, ограничивающих щель. Направление этой магнитной силы будет именно такое, какое показано на рис. 3 стрелкой. Бес­предельно уменьшая ширину щели, мы можем совершенно уничто­жить внешнее проявление магнитных масс, образовавшихся на месте излома, т.-е. восстановить то, что было до излома. Характерное же направление, обусловленное магнитным состоянием вещества, остается неизменным. Его мы и должны принять за направление напряжен­ности намагничения I, являющейся характеристикой этого магнит­ного состояния вещества. Если магнитное состояние вещества под­держивается под влиянием внешней магнитной силы, то принятое выше положительное направление напряженности намагничения сов­падает с направлением этой внешней магнитной силы.

39


Допустим теперь, что количество магнитизма на каждом из

оснований будет m. Тогда магнитный момент параллелепипеда будет.

^ М=ml.

Объем его будет:

v=sl.

Согласно определению имеем:



т.-е. напряженность намагничения I равна поверхностной плотности магнитизма  на поверхности, перпендикулярной к напряженности намагничения, на границе с пустотой.

В пустоте, при отсутствии какого-либо вещества, наличие маг­нитной силы ^ Н свидетельствует о существования в пространстве какого-то особого магнитного процесса. Назовем его основным. Напряженность намагничения I характеризует то добавление к основ­ному магнитному процессу, которое привносится веществом. Таким образом, для пустоты мы имеем всегда:

^ I=0.

Для вещества же, вообще говоря, мы имеем:

I0,

причем по абсолютной величине I изменяется в широких пределах

в зависимости от природы вещества и многих добавочных условий. Для диамагнитных материалов:

/ < 0.

Для парамагнитных материалов:

I>0.

Для железа и других ферромагнитных материалов (см. главу II) ^ I имеет сравнительно очень большие значения.

е) Магнитная индукция (В) есть величина, служащая мерой того магнитного процесса, который имеет место в пространстве, занятом магнитным полем. Все проявления магнитного поля зави­сят от интенсивности этого процесса. В случае пустоты связь между магнитной индукцией В и магнитной силой Н выражают следующим образом:

B=0H.

Такую же по форме связь между В и Н принимают и в случае какого угодно вещества, заполняюшего пространство, занятое магнитным полем, а именно:

B=H.

40


Соотношение, связывающее в общем случае магнитную индук­цию ^ В с магнитной силой Н и напряженностью намагничения I, можно установить следующим образом. Рассмотрим некоторую точку A внутри тела, изображенного на рисунке 3. Допустим, например, что это тело есть кусок однородного железа соответ­ствующей формы. Магнитная сила Н в точке А определяется сог­ласно п. в настоящего параграфа. Представим себе далее беспре­дельно узкую щель („пещерку второго вида"), внутри которой нахо­дится точка А и которая ориентирована перпендикулярно магнит­ной силе Н и напряженности намагничения I. На внутренних поверхностях щели обнаружатся магнитные массы, поверхностные плотности которых обозначим через+ и -. Если теперь поме­стим в точку А единичную магнитную массу, то она будет испы­тывать действие не только от основной магнитной силы Н, но еще и со стороны магнитных масс, которые возникли благодаря обра­зованию пещерки. Путем элементарного подсчета, пользуясь зако­ном Кулона, можно показать, что помещенная в точке А единица магнитизма будет испытывать со стороны магнитных масс, распо­ложенных на одной из двух поверхностей, ограничивающих бес­предельно узкую щель, силу, равную



В сумме магнитные массы, расположенные на обеих этих поверх­ностях, будут действовать на единичную магнитную массу в точка А

с силою, равною 1/0•4I. Эта добавочная сила есть не что иное,

как именно проявление того, что привносит вещество, в данном: случае железо, в результирующий магнитный процесс, происходя­щий в точке А. Таким образом, полная магнитная сила Н' внутри рассматриваемой пещерки будет слагаться из двух частей: основной

магнитной силы Н и составляющей (1/0)•(4I), привносимой магнитными состоянием вещества, т.-е.



Магнитная индукция В в пещерке, в которой мы имеем пустоту будет, согласно предыдущему, выражаться следующим образом:

B=0H'.

Подставляя в это выражение значение H', получаем:



Это и есть искомое соотношение, определяющее величину ма­гнитной индукции ^ В внутри вещества в зависимости от основной-магнитной силы Н и напряженности намагничения I.

41


Магнитная индукция В есть вектор так же, как Н и I. В среде однородной и изотропной направление вектора В совпадает с напра­влением вектора Н.

В абсолютной электромагнитной системе единиц магнитная индукция измеряется в гауссах. В пустоте магнитной силе в один эрстед соответствует магнитная индукция в один гаусс. При наличии вещества численные значения магнитной силы и магнитной индук­ции могут быть весьма различны.

ж) Магнитная проницаемость () и магнитная восприимчи­вость (). Разделив обе части соотношения (1) на H, мы получим:



Имея в виду, что левая часть равенства представляет собою магнитную проницаемость:

=B/H,

и вводя новую физическую величину—магнитную восприимчивость:

=I/H, получаем:

=0+4. (2)

Для пустоты в абсолютной электромагнитной системе прини­мается:

0=1
  1   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11




Похожие:

I. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля iconСамостоятельная работа «Сила Ампера. Магнитный поток»
Определите индукцию однородного магнитного поля, если на проводник длиной 20 см действует сила 50 мН. Проводник перпендикулярен силовым...
I. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля iconПроверочный тест по теме «Магнитный поток»
Магнитный поток через замкнутый контур, помещенный, в однородное магнитное поле, зависит
I. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля iconIii электрическое смещение. § 45. Общая характеристика электромагнитных процессов
В предыдущих главах мы коснулись одной стороны электромаг­нитных явлений, а именно, рассмотрели некоторые общие свойства магнитного...
I. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля iconВычисление компонент вектора магнитного поля Земли
Земли и направленного к южному полюсу. Ось этого диполя смещена на несколько сотен километров к Сибири, поэтому магнитные и географические...
I. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля iconВычисление компонент вектора магнитного поля Земли
Земли и направленного к южному полюсу. Ось этого диполя смещена на несколько сотен километров к Сибири, поэтому магнитные и географические...
I. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля iconФизика шаровой молнии
В зависимости от числа слившихся бессиловых ячеек энергия и размеры шаровой молнии могут изменяться в широких пределах. Во внешней...
I. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля iconФизика шаровой молнии
В зависимости от числа слившихся бессиловых ячеек энергия и размеры шаровой молнии могут изменяться в широких пределах. Во внешней...
I. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля iconФизика шаровой молнии
В зависимости от числа слившихся бессиловых ячеек энергия и размеры шаровой молнии могут изменяться в широких пределах. Во внешней...
I. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля iconВидимый свет Работа выполнена: Емельяновой Марией Новичёнок Яной Лобынцевым Юрием Обуховской Анной
Свет – это электромагнитное излучение с векторами напряженности электрического поля и напряженности магнитного поля, перпендикулярными...
I. Магнитный поток. § Общая характеристика магнитного поля icon§14. Анализ случая больших скоростей*
Мы изучили отклонение этих лучей под влиянием поля электростатического и поля магнитного, созданного электромагнитами, то есть нейтральными...
Разместите кнопку на своём сайте:
Документы


База данных защищена авторским правом ©podelise.ru 2000-2014
При копировании материала обязательно указание активной ссылки открытой для индексации.
обратиться к администрации
Документы

Разработка сайта — Веб студия Адаманов