Классики естествознания icon

Классики естествознания



НазваниеКлассики естествознания
страница1/5
Дата конвертации08.09.2012
Размер0.95 Mb.
ТипКнига
  1   2   3   4   5

КЛАССИКИ ЕСТЕСТВОЗНАНИЯ

Под общей редакцией А. Д. Архангельского, В. А. Костицына, Н. К. Кольцова, П. П. Лазарева, Л. А. Тарасевича

КНИГА V

ГЕЛЬМГОЛЬЦ

О СОХРАНЕНИИ СИЛЫ

ГОСУДАРСТВЕННОЕ ИЗДАТЕЛЬСТВО



МОСКВА 1922









ОГЛАВЛЕНИЕ.

Введение............. ............ 5

^ I. Принцип сохранения живой силы................. 9

II. Принцип сохранения силы (энергии)................13

III. Приложение принципа в механических теориях..........19

IV. Механический эквивалент тепла.................. 23

^ V. Механический эквивалент электрических процессов......... 32

VI. Эквивалент энергии магнетизма и электромагнетизма ........ 48

Прибавления .................................56

Г. Гельмгольц............................63

Примечания редактора........................68

Сокращения…………………………..73


^ О СОХРАНЕНИИ СИЛЫ. (Физическое исследование).

Доложено на заседании Физического Общества в Берлине 23 июля 1847 г.; появилось в издании Г. Рейнера 1847 г.

Введение.

Предлагаемое сочинение предназначено в своей главной части для физиков, поэтому я предпочел установить основные положения, раз­виваемые в нем независимо от философского их обоснования, в форме физического предположения; далее я считал нужным развить след­ствия этого допущения и сравнить их в различных областях физики с опытными законами естественных явлений. К выводу положений, установленных в настоящей работе, можно подходить с двух раз­личных точек зрения, или исходя из аксиомы, что невозможно по­лучить безграничное количество работы при действии любой комби­нации тел природы друг на друга, или же, допуская предположение, что все действия в природе можно свести на притягивательные или отталкивательные силы, величина которых зависит только от рас­стояния действующих друг на друга точек. Что оба положения являются тождественными, это доказывается в самом начале сочи­нения.
В то же время эти оба положения имеют ближайшее отно­шение к главной и существенной задаче физического естествознания вообще, очертить которую я попытаюсь в настоящем введении.

Цель указанных наук заключается в разыскивании законов, бла­годаря которым отдельные процессы в природе могут быть сведены к общим правилам и могут быть из этих последних снова выведены. Эти правила, к которым относятся, например, законы преломления или отражения света, закон Мариотта и Гей-Люссака для объ­ема газов, являются, очевидно, нечем иным, как общими видовыми понятиями, которыми охватываются все относящиеся сюда явления.

Разыскание подобных законов является делом экспериментальной части нашей науки. Теоретическая часть ее старается в то же


— 6 —

время определить неизвестные причины явлений из их видимых действий; она стремится понять их из закона причинности 1).

Мы вынуждены так поступать, и имеем на это право, благодаря основному закону, по которому всякое изменение в природе должно иметь достаточное основание. Ближайшие причины, которым мы подчиняем естественные явления, могут быть в свою очередь или неизменными, или изменяющимися. В последнем случае тот же за­кон принуждает нас искать других причин этого изменения и так далее до тех пор, пока мы не доходим до последних причин, ко­торые действуют по неизменному закону, которые, следовательно, в каждое время при одинаковых условиях вызывают одно и то же действие. Конечной целью теоретического естествознания и является, таким образом, разыскание последних неизменных причин явлений в природе.

Здесь не место решать, могут ли в настоящее время в действи­тельности все процессы быть сведены к таковым причинам, и может ли таким образом природа быть понята вполне, или же в ней име­ются изменения, которые исключаются из действия закона необхо­димой причинности, которые, следовательно, попадают в область произвола, свободы; во всяком случае, ясно, что наука, задача ко­торой состоит в понимании природы, должна исходить из предпо­ложения возможности этого понимания и, согласно этому положе­нию, и должна делать свои заключения и исследования, пока она не будет принуждена, благодаря неопровержимым фактам, к призна­нию границы для возможности понимания.

Наука рассматривает предметы внешнего мира с двух различных-упрощенных точек зрения. Или она рассматривает только суще­ствование предметов, отвлекаясь от их действий на другие предметы или на наши органы чувств; таковую сущность предметов наука обозначает словом материя. Существо материи в себе самой пред­ставляется для нас покоящимся, бездейственным; мы различаем в ней пространственное распределение и количество (массу), которая считается вечно неизменяемой. Материи, как таковой, мы не можем приписать различных качеств, так как если мы говорим о раз­личного рода материи, то мы заключаем о различии ее только по различию в ее действиях, то есть по ее силам. Материя, как тако­вая, не может испытывать никаких иных изменений, кроме про­странственных, то есть кроме движения. Предметы в природе в са-

______________

1) Смотри прибавление 1.


— 7 —

мом деле не бездейственны, и мы приходим к их познанию, только изучая те действия, которые оказывают они на наши органы чувств, так как мы по действиям заключаем о действующем предмете. Если, таким образом, мы желаем применять в реальной обстановке поня­тие материи, то мы можем это сделать, только прибавив еще второе представление, от которого мы раньше отвлекались, именно спо­собность оказывать действия, то есть наделяя материю силами.

Ясно, что понятия материи и силы в применении к природе ни­когда не могут быть отделены друг от друга. Материя при отсут­ствии ее действий не существовала для всей остальной природы, так как она никогда не могла бы вызвать изменения ни в ней са­мой, ни в наших органах чувств; сила без материи была бы нечто, что должно бы было существовать, и что, однако, не существовало, так как все существующее мы называем материей. Точно так же было бы ошибочным признать материю за нечто реально существу­ющее и считать силу простым определением, которому не соответ­ствует ничего реального; и то и другое является скорее отвлече­ниями от действительности, образованными совершенно одинаковым образом; мы можем, в самом деле, воспринимать материю только бла­годаря действию силы, а не материю в себе самой.

Мы видели выше, что естественные явления должны быть све­дены к действию последних неизменяемых причин; это требование должно быть понимаемо так, что в качестве последних причин должны быть указаны неизменные во времени силы. Вид материи с неизменными силами (с неуничтожаемыми качествами) мы назвали в науке (химической) элементом. Представим себе, что весь мир разложен на элементы с неизменными качествами, тогда единственно возможными изменениями в такой системе явятся пространственные изменения, то есть движения, и внешние взаимоотношения, благо­даря которым изменяется действие сил, могут быть только про­странственными, следовательно, силы могут быть только движущими силами, зависящими в своем действии только от пространственных соотношений.

Точнее говоря, явления природы должны быть сведены к дви­жениям материи с неизменными движущими силами, которые зави­сят только от пространственных взаимоотношений.

Движение есть изменение пространственных отношений. Про­странственные отношения возможны только по отношению к про­странственным величинам, имеющим конечные размеры, а не по от­ношению к пустому пространству, не имеющему отличительных


— 8 —

признаков. Движение может, поэтому изучаться на опыте только как изменение пространственных отношений, по крайней мере, двух ма­териальных тел друг по отношению к другу; движущая сила, как причина движений, о которой можно заключить только по взаимоотношениям, по крайней мере, двух тел друг по отношению к другу, может быть определена, как стремление двух масс изменять свое взаимное положение. Но сила, с которой действуют друг на друга две целые массы, должна быть разложена на взаимные силы всех частей этих масс.

Механика по этому приводится к силам материальных точек, то есть точек пространства, заполненного материей 1).

Кроме взаимных расстояний две точки не имеют никаких про­странственных взаимоотношений друг по отношению к другу, так как направление линии, их соединяющей, может быть определено только по отношению к еще двум, по крайней мере, точкам. Дви­жущая сила, с которою точки действуют друг на друга, может быть, поэтому причиной изменения только их расстояния, то есть движу­щая сила может быть притягательной или отталкивательной.

Это непосредственно следует из закона достаточного основания. Силы, с которыми две массы действуют друг на друга, должны быть точно определены по их величине и их направлению, если только вполне дано положение масс. Двумя точками определяется только одно единственное направление, именно прямая, их соединяющая; следовательно, силы, с которыми точки действуют друг на друга, направлены по этой линии и величина сил может зависеть только от их расстояния.

Таким образом, задача физического естествознания, в конце концов, заключается в том, чтобы свести явления природы на неиз­менные притягательные или отталкивательные силы, величина ко­торых зависит от их расстояния. Разрешимость этой задачи есть в то же время условие для возможности полного понимания при­роды. Теоретическая механика не принимала до сих пор этого ограничения понятия движущей силы, во-первых, потому, что не выяснено было происхождение основных положений механики, далее потому, что для механики важно иметь возможность предвычислять действие системы движущих сил в таких случаях, когда разложение этих сил на простые составляющие еще не удалось произвести. Во всяком случае, большая часть общих принципов

1) См. прибавление 2.


— 9 —

движения сложных систем масс выполняется в том случае 1), когда последние связаны друг с другом при помощи неизменных притя­гательных или отталкивательных сил; к таким принципам отно­сятся принцип возможных перемещений, принцип движения центра тяжести, принцип сохранения главной плоскости вращения и мо­мента вращения свободной системы, принцип сохранения живой силы. Из этих принципов в земных условиях применяются по преиму­ществу только первый и последний принцип, так как остальные относятся только к совершенно свободным системам, первый же принцип, как мы покажем, представляется частным случаем послед­него, который поэтому является самым общим и важным следствием из сделанных выводов.

Теоретическое естествознание, если оно не желает остановиться на полпути понимания, должно согласовать свои воззрения с уста­новленными выше требованиями, касающимися природы простых сил и со следствиями этого представления. Его дело будет выпол­нено, если, с одной стороны, будет закончено приведение явлений к простым силам, и в то же время может быть доказано, что дан­ное приведение представляется единственно возможным, которое допускают явления. Тогда можно будет рассматривать данную схему приведения, как необходимую форму содержания для объяс­нения естественных процессов, и можно будет этой схеме при­писать объективную истинность.

^ I. Принцип сохранения живой силы.

Мы исходим из допущения, что невозможно при существовании любой произвольной комбинации тел природы получать непрерывно из ничего движущую силу. Из этого положения Карно и Клапейрон 2) уже вывели теоретически ряд частью известных, частью еще экспериментально не доказанных законов относительно удельной и скрытой теплоты различных тел природы. Задачей настоящего со­чинения является проведение указанного принципа совершенно тем же способом через все отделы физики отчасти для того, чтобы доказать применимость его во всех тех случаях, где законы явлений уже достаточно изучены, частью, чтобы с помощью этого принципа, опираясь на многоразличные аналогии более известных явлений,

_________________

1) Лучше сказать: „доказана только для того случая" (1881). 2) Poggendorf's Annalen. LIX. 446, 566.


— 10 —

сделать дальнейшие заключения о законах еще не вполне изучен­ных явлений, и дать, таким образом, в руки эксперимента путевод­ную нить.

Указанный принцип может быть формулирован следующим обра­зом: вообразим себе систему тел природы, которые стоят друг к другу в известных пространственных взаимоотношениях и начинают двигаться под действием своих взаимных сил до тех пор, пока они не придут в определенное другое положение; мы можем приобре­тенные ими скорости рассматривать, как результат определенной механической работы и можем выразить их через работу. Если бы мы захотели, чтобы те же силы пришли в действие во второй раз, совершая еще раз ту же работу, то мы должны бы были пере­вести тела каким бы то ни было образом в первоначальные условия, применяя другие силы, которыми мы можем располагать. Мы на это затратим определенное количество работы приложенных сил. В этом случае наш принцип требует, чтобы количество работы, которое получается, когда тела системы переходят из начального положения во второе, и количество работы, которое затрачи­вается, когда они переходят из второго положения в первое, всегда было одно и то же, каков бы ни был способ пере­хода, путь перехода или его скорость. Так как если бы вели­чина работы была на каком-нибудь одном пути больше, чем на другом, то мы могли бы пользоваться первым путем для получения работы, а вторым для обратного перемещения тел, при котором мы могли бы затратить только часть полученной работы, и мы полу­чили бы неопределенно большое количество механической силы, мы построили бы вечный двигатель (perpetuum mobile), который не только поддерживал бы свое собственное движение, но и был бы в состоянии давать силу для совершения внешней работы.

Если мы будем отыскивать математическое выражение этого принципа, то мы его найдем в известном законе сохранения живой силы. Количество работы, которое получается или затрачивается, может, как известно, быть выражено, как работа поднятия на опре­деленную высоту h груза m; работа равна rngh, где g есть ускоре­ние силы тяжести. Чтобы подняться свободно на высоту h, тело должно обладать начальною скоростью v=(2gh); эту же скорость тело получает при обратном падении на землю. Таким образом 1/2mv2=mgh, следовательно, половина произведения mv2, которое называется в механике „количеством живой силы тела m", может быть мерою величины работы. Для лучшего согласования с употре-


— 11 —

бительным в настоящее время способом измерений величины силы, я предлагаю величину 1/2mv2 обозначать, как количество живой силы, благодаря чему она будет тождественна по величине с вели­чиной затраченной работы. Для приведенного выше приложения понятия живой силы, ограниченного только вышеуказанным прин­ципом, это изменение несущественно, в то время как в дальнейшем мы от этого получим существенные выгоды. Принцип сохранения живой силы гласит: если любое число подвижных материальных точек движется только под влиянием таких сил, которые зависят от взаимодействий точек друг на друга, или которые направлены к неподвижным центрам, то сумма живых сил всех взятых вместе то­чек останется одна и та же во все моменты времени, в которые все точки получают те же самые относительные положения друг по отношению к другу и по отношению к существующим неподвижным центрам, каковы бы ни были их траектории и скорости в проме­жутках между соответствующими моментами. Представим себе, что живые силы затрачиваются для того, чтобы поднять части системы, или эквивалентные им массы, на определенную высоту; тогда из только что доказанного следует, что представляющиеся при этом величины работы при указанных условиях должны быть равны. Этот принцип, однако, выполняется не для всех возможных видов сил; в механике этот принцип обыкновенно связан с принципом возможных перемещений и этот последний может быть доказан только для материальных точек с притягательными или отталкивательными силами. Мы сначала покажем здесь, что принцип сохранения живой силы остается справедливым сам по себе там, где действую­щие силы 1) могут быть разделены на силы, исходящие из матери­альных точек, действующих по направлению прямой, их соединя­ющей, и имеющие величину, зависящую только от расстояния; в механике подобные силы обыкновенно называются центральными. Отсюда следует и обратно, что при всех действиях тел природы друг на друга, когда вообще указанный принцип может быть при­менен даже к самым малым частям этих тел, простейшие основные силы должны быть рассматриваемыми как центральные силы.

Рассмотрим сначала материальную точку с массой m, которая движется под влиянием сил, исходящих из многих тел, связанных в одну неизменяемую систему A; механика нам указывает на воз­можность определить в каждый отдельный момент времени поло-

__________________

1) Которые предполагаются разлагаемыми на силы, исходящие из точек.


— 12 —

жение и скорость этой точки. Мы будем рассматривать время t, как независимую переменную, и выразим в зависимости от него коорди­наты х, у, z точки m, по отношению к системе координат, прочно связанной с системой А, далее — тангенциальную скорость q, и — па­раллельные осям координат компоненты ее и, наконец, — компоненты действующих сил



Наш принцип требует, чтобы 1/2mq2, и, следовательно, q2 было

бы постоянно одно и то же, если m имеет то же положение по отношению к А и, следовательно, чтобы q, будучи зависимым от t, являлось функцией только координат х, у, z, то есть:



Так как

Если подставить из предыдущих выражений dx/dt вместо u и X(dt/m) вместо

du, точно также подставить вместо v и w аналогичные величины, то мы получим

(2)

Так как уравнения 1 и 2 должны существовать при любом одно­временном значении dx, dy, dz, то должны быть порознь равны:



Если q2 есть функция только х, у, z, то отсюда следует, что X, Y, Z являются также только функциям координат, то есть направление и величина действующей силы являются функциями взаимного по­ложения m и А.

Если мы представим себе вместо системы А отдельную материальную точку а, то на основании вышедоказанного следует, что на­правление и величина силы, направленной от а к m, определятся

_______________

1) Это заключение требует некоторого ограничения (1881), см. при­бавление 3.

(2)


— 13 —

только относительным положением m по отношению к а. Так как положение m по отношению к одной точке а определяется рас­стоянием ma, то в этом случае закон должен быть изменен так, что направление и величина силы должны быть функциями этого рас­стояния r. Если мы примем, что координаты отнесены к какой-нибудь произвольной системе осей, начало которой лежит в а, то должно быть

(3)

если только при этом:



то есть когда



Если ввести это значение в уравнение 3, то получается:



для каждого любого значения dx и dy, таким образом, должны в отдельности быть равны



т. е. результирующая сила должна быть направлена к началу ко­ординат, к воздействующей точке а.

Следовательно, в системах, которые подчиняются вообще закону сохранения живой силы 1), простые силы материальных точек суть силы центральные.

^ II. Принцип сохранения силы (энергии).

Мы дадим вышеуказанному закону для случая действия цен­тральных сил еще более общее выражение.

Пусть  величина силы, которая действует по направлению r, считается положительной, если имеется притяжение, и отрицатель­ной, если наблюдается отталкивание, таким образом

(1)

______________

1) И закону равенства действия и противодействия (1881).


— 14 —

Согласно уравнению 2 предыдущего параграфа,



отсюда



или если Q и q, R и r суть соответствующие тангенциальные скорости и расстояния, то

(2)

Если рассматривать ближе это уравнение, то мы найдем в левой части разность живых сил, которая соответствует разным расстояниям

m от a. Чтобы найти значение величиныпредставим себе, что

величины , которые относятся к различным точкам линии соеди­няющей m и a, представлены перпендикулярно восстановленными к соответствующим точкам ординатами: указанная величина должна была бы представлять величину площади, которая заключается между кривой, ординатами соответствующими R и r и осью абсцисс. Поскольку эту площадь можно представить, как сумму бесконечного числа бесконечно малых прямоугольников 1), то эта величина есть сумма всех элементарных работ 2), которые произведены на расстояниях, лежащих между R и r. Если назвать энергию, обладая которой точка m может двигаться, но пока еще не движется, потенциаль­ной энергией 3), в противоположность тому, что механика называет

живой силой, то мы могли бы назвать величину суммою

потенциальных энергий 4) между расстояниями R и r, и предыдущий закон мог бы быть выражен так: увеличение живой

_________________

1) У Гельмгольца в оригинале сказано: „поскольку эту площадь можно представить, как сумму бесконечного числа лежащих в ней абсцисс". П. Л.

2) Величин сил (у Гельмгольца). П. Л.

3) У Гельмгольца буквально: „Если назвать теперь силы, которые стре­мятся двинуть точку m, пока они еще не произвели движения, напряжен­ными силами". П. Л.

4) Мы могли назвать величину суммою напряженных сил (у Гельмгольца). П. Л.

—15—

силы точки при ее движении под влиянием центральной силы равно сумме соответствующих изменению ее расстояния потенциальных энергий 1).

Представим себе, что две точки, находящиеся под действием притягательной силы на определенном расстоянии ^ R, переводятся под влиянием воздействия силы на более близкое расстояние r, при этом их скорость, их живая сила увеличиваются; если они должны бы были перейти на более далекое расстояние r, то их живая сила должна была бы убывать и, наконец, должна сделаться равной нулю 2). Мы можем, поэтому при притягивающих силах сумму

работ сил между пределами обозначить как

еще существующую, сумму тех же величин между r=R и r= назвать, как использованную; первые могут перейти в действие не­посредственно, последние только после эквивалентной потери в живой силе. Обратное наблюдается при отталкивающих силах. Если точки находятся на расстоянии R, то при их удалении мы будем получать живую силу, и мы должны считать работой силы имеющейся в нашем распоряжении величины между r=R и r=, работой затраченной — величины работы между r=0 и r=R.

Чтобы вывести наш закон в самом общем виде, мы представим себе любое количество материальных точек, имеющих массы m1, m2, m3, и т. д., при чем в общем случае массу, имеющую координаты ха, уа, zа мы обозначим через mа. Параллельные осям координат слагающие действующих на массу сил пусть будут Ха, Yа, Za, раз­ложенные по осям координат скорости пусть будут uа, va, wa, тан­генциальные скорости qa; расстояние между mа и mb пусть равно rаb, центральная сила, действующая между этими двумя точками, пусть равна аb. Для одной точки mII аналогично уравнению 1, на­ходится :



_______________

1) напряженных сил. ^ П. Л.

2) быть совершенно исчерпанной. П. Л.


— 16 —

где знак суммы  относится ко всем членам, которые получаются, если вместо показателя а вставить все числа 1, 2, 3... и т. д., за исключением n.

Умножим первое уравнение на dxII=uIIdt, второе на dyII=vIIdt, третье на dzII=wIIdt; представим себе, что три полученных таким образом уравнения написаны для всех отдельных точек mb, как это было сделано для mII, и что эти все уравнения сложены, тогда мы получаем:



Члены рядов, находящихся в левой части равенства, будут получены, если вместо а поставить отдельные индексы 1, 2, 3... и т. д., и при каждом из них поставить для b все большие и все меньшие вели­чины, чем величина а. Суммы распадаются, таким образом, на две части, из которых в одной а всегда больше b, и в другой всегда меньше, при этом ясно, что для каждого члена одной части, имею­щего вид



в другой должен находиться член:



Если оба члена сложить, то получается



Если сделать это соединение членов в суммы, сложить все три суммы и при этом положить



то мы получим:

(3)


— 17 —

или

(4)

если R и Q точно так же, как r и q имеют соответствующие значения.

Мы имеем здесь слева опять сумму затраченных работ, справа сумму живых сил всей системы, и мы можем теперь выра­зить этот закон так: во всех случаях движения свободных мате­риальных точек под влиянием исходящих из них притягательных или отталкивательных сил, величины которых зависят только от расстояния, уменьшение количества работы, которую можно от сис­темы получить 1), всегда равно увеличению живой силы, и, наоборот, увеличение первой величины — уменьшению второй. Следовательно, всегда сумма существующих в системе потенциальной энергии 2) и живых сил постоянна. В этой наиболее общей форме мы можем наш закон назвать принципом сохра­нения силы.

При данном выводе закона ничего не изменится, если одна часть точек, которые мы отметим буквами d, закреплена так, что qd=0; тогда закон имеет вид

(5)

Остается только указать, в каких соотношениях стоит принцип со­хранения силы к общему закону статики, к так называемому прин­ципу возможных перемещений. Этот последний принцип вытекает прямо из наших уравнений 3 и 5. Если при определенном положе­нии точки mа должно существовать равновесие, другими словами, если для того случая, когда эти точки находятся в покое, когда, следовательно, qa=0, это состояние остается неизменным, и, следо­вательно, все dqa=0, то из уравнения 3 следует

(6)

или, если действующие силы принадлежат точкам md, лежащим вне системы, то по уравнению 5



______________

1) У Гельмгольца: напряженных сил. ^ П. Л.

2) У Гельмгольца: напряженных сил. П. Л.


— 18 —

В этом уравнении под dr нужно подразумевать те изменения расстояний, которые наступают при любых малых перемещениях точки mа, допустимых при существующих условиях системы. Мы ви­дели в предыдущих выводах, что увеличение живой силы и, следова­тельно, переход из покоя в движение, может быть произведено только за счет затраты потенциальной энергии 1); последние уравне­ния выражают соответственно этому, что при таких условиях, когда потенциальная энергия при всех возможных направлениях движения в первые моменты не уменьшается, система, находящаяся в покое в данный момент, остается в покое и в дальнейшем.

Известно, что из установленных уравнений могут быть выведены все законы статики. Для природы действующих при этом сил является важным следующее следствие: представим себе, что вместо любых малых перемещений точек m берутся такие, какие могли бы суще­ствовать, если бы система была бы твердой системой, так что в уравнении 7 все drab=0, отсюда следует, что отдельно



В этом случае условиям равновесия удовлетворяют как внешние, так и внутренние силы. Поэтому, если определенная система тел природы при действии определенных сил приведена в состояние равновесия, то равновесие не нарушается, 1) если мы отдельные точки системы в их настоящих положениях представим себе соеди­ненными неизменяемыми связями, и 2) если мы устраним силы, с которыми точки действуют друг на друга. Из этого далее следует: если силы, с которыми действуют друг на друга две материальные точки, удерживаются в равновесии приложенными к ним двумя внешними силами, то эти точки должны находиться в равновесии, если вместо взаимодействующих между точками сил подставить твер­дое соединение их между собой. Силы, которые действуют на две точки твердой прямой линии, могут быть в равновесии только в том случае, если они действуют по направлению этой линии, и при этом равны и направлены в противоположные стороны. Таким образом, по отношению к силам, с которыми точки действуют друг на друга и которые должны быть равны внешним силам, и направлены в противоположные стороны от них, следует, что эти силы действуют

_____________________

1) У Гельмгольца: затраты напряженной силы. II. Л.


— 19 —

по линии, соединяющей точки, и являются, таким образом, притяга­тельными или отталкивательными силами.

Мы можем следующим образом выразить установленные поло­жения:

1) Когда тела природы действуют друг на друга с силами при­тяжения или отталкивания, независимыми от времени и скорости, то сумма их живых сил и потенциальной энергии остается постоянной; максимум работы, которую можно получить, является, таким образом, определенным, конечным.

2) Если, наоборот, в телах природы находятся силы, которые зависят от времени и скорости или которые действуют не по на­правлению двух действующих друг на друга материальных точек, и, следовательно, например, являются вращающими силами, то воз­можна такая комбинация подобных тел, при которой сила или беспредельно теряется, или получается 1).

3) При равновесии системы тел под действием центральных сил внутренние и внешние силы должны находиться в равновесии сами по себе, если мы тела системы представим при этом неизменяемо соединенными друг с другом и допустим подвижной по отноше­нию к лежащим снаружи телам только систему в целом. Твердая система, состоящая из подобных тел, никогда не может, поэтому быть приведена в движение действием своих внутренних сил, но это движение может получиться только при действии внешних сил. Если бы имелись иные силы кроме центральных, то можно было бы установить такие твердые связи тел природы, которые позволили бы системе двигаться самой по себе без всякого отно­шения к другим телам.

  1   2   3   4   5




Похожие:

Классики естествознания iconДокументы
1. /Классики русской медицины/~$дор Федорович ЭРИСМАН.doc
2. /Классики...

Классики естествознания iconВ. А. Ацюковский начала эфиродинамического естествознания книга
В книге рассмотрены некоторые основные положения философии и методологии современного естествознания, в первую очередь, современной...
Классики естествознания iconМетодологические основы эфиродинамики
Для определения основных принципов методологии эфиродинамики предварительно нужно ответить на вопрос о целях естествознания. Уточнение...
Классики естествознания iconПерестройка естествознания и энергетики -2009 XVIII международный научный симпозиум
Космонавтики им. К. Э. Циолковского & K. E. Tsyolkovsky Russian Academy of Cosmonautics; Интеллектуальный Международный Фонд «Перестройка...
Классики естествознания iconКоммюнике «reorganization of natural sciences and economics»-2008
Петербурге, Россия, XVII международном симпозиуме «перестройка естествознания и экономики»-2008, рассмотрены научные идеи Перестройки...
Классики естествознания iconС. И. Вавилов был превосходным знатоком истории естествознания, блестящим мастером современной физики, в совершенстве владевшим средствами экспериментального исследования и тонко понимавшим методы теоретической физ
В них рассматриваются фундаментальные вопросы научного познания, которые и сегодня привлекают острое внимание как специалистов естествоиспытателей...
Классики естествознания iconПрограмма учебной дисциплины «Концепции современного естествознания»
Программа учебной дисциплины «Концепции современного естествознания» / Сост.: С. Х. Карпенков, В. В. Логвинов; гуу. М., 2002. 20...
Классики естествознания iconЛитература Классики русской литературы
Как у нас за Москвой рекой. (А. Н. Островский) я навсегда москвич. (А. П. Чехов) в доме Достоевского
Классики естествознания iconМайкельсон А., Морли Э. Об относительном движении Земли и светоносного эфира
Голин Г. М., Филонович С. Р. Классики физической науки. М.: Высшая школа, 1989, стр. 514
Классики естествознания iconСнимаю американское кино евреи, приносящие плохие новости что в глубине?
Это из английской классики. XVIII век. Лоренс Стерн. «Жизнь и мнения Тристрама Шенди, джентльмена»
Разместите кнопку на своём сайте:
Документы


База данных защищена авторским правом ©podelise.ru 2000-2014
При копировании материала обязательно указание активной ссылки открытой для индексации.
обратиться к администрации
Документы

Разработка сайта — Веб студия Адаманов